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ou 
(6") R(po— Pi) = — fk o, siny. 
» Pour plus de simplicité, nous ne considérerons que le cas du jen de 
billard dans lequel la bille choquée est primitivement au repos; les for- 
mules (8) deviendront, en ayant égard aux deux précédentes, 
t M ! 
X= M SyS w, COSY, 
(10) R(qo— q) = kfoi cosy, Rp, =fMRsinyo,, 
, M? 
Rg, = gzs eeste ('). 
Si w est la vitesse de glissement de M’ sur M, on a, en vertu de la première 
des équations (1), 
— 2w [fX dx = 2Mfww, cosy. 
L'équation des forces vives devient, en négligeant les termes en f° et sup- 
primant un facteur commun, 
2% — © + 2fRq, Cosy = to + 2% f cosy. 
Si l’on supprime l'indice r pour caractériser les éléments du mouvement à 
l'instant de la plus grande compression, on a de même 
2% — 01 + 2 Ro cosy = o + awf cosy, 
d’où 
20 
aea M 
Irig 
et 
2 
U; = E E 
FF an 
en se reportant à ma derniere Note. 
» Les équations (7’), (9), (10) feront, par suite, connaître tous les élé- 
ments du mouvement à la fin du choc. » 
(+) Ces différents résultats, par leur simplicité même, auraient pu être établis a priori, 
car, en réalité, au degré d’approximation convenu, ils résultent de l'hypothèse d’une di- 
rechon constante du frottement pendant la durée du choc. 
