( 746) 
» M. Phillips a de plus indiqué, sans la développer, une manière de 
traiter la question du choc des corps imparfaitement élastiques, en admet- 
tant que l'impulsion de l’action mutuelle normale dans la seconde partie 
du choc est uue fraction de l’impulsion semblable relative à la première 
partie. 
» Je vais me placer à ce point de vue et considérer le choc direct de 
deux corps animés de mouvements de translation parallèles. 
» Soient 
M, M’ les masses; 
Vo, V les vitesses avant le choc; 
V,, V', les vitesses après le choc du corps choquant et du corps choqué; 
U la vitesse commune de ces corps à l'instant de leur plus grande com- 
pression; 
J l'impulsion de la pression exercée par M sur M’ pendant la durée de la’ 
première partie du choc; 
yJ l’impulsion semblable relative à la seconde partie. 
» On a 
M(V,—U)— J=o, 
M(U —V,)—»J=o, 
d'où 
V,—U=;(U— Vv,) 
(1) et de même 
V'—U =v(U — Vib 
ou encore 
M'(V,— Y! 
Ve dan) re mnt 
(2) 
f r M y — V 
à TA FER 
en remarquant que 
MV,+ M'V/, 
M + M 
Ua 
Ces dernières formules sont identiques à celles que j’ai reproduites vers la 
2 
fin de ma Communication du 25 septembre, en posant 1 +Y = 77; 
» L'hypothèse de M. Phillips est très séduisante par sa simplicité, et je 
suis tout disposé à l'appliquer, quand le temps me le permettra, à la solu- 
tion des divers problèmes du jeu de billard que j'ai déjà traités. Toutes les 
intégrales que j'ai obtenues restent; seulement l'équation des forces vives 
