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second par w’, nous aurons 
w=|N (F) d z VNZMg JV2(cos9—cosĝ,) d9, 
w S dé = YNZMg f/2(cos9 + cos,) dô. 
» Ces intégrales sont transformées par les substitutions respectivement 
mentionnées comme il suit : 
4e — LEE Srp. 
w = YNZMg dE, 
y“ — sin? — 2o i 
(2 cos £ A ‘es 
= keg saa — dE, 
T pt Et 
2 
» Afin que le corps fixe passe de l’état de repos, où l'angle ĝ est nul, 
l’état de la valeur la plus grande de 6, qui est 4, pour le premier cas, 
z — 0, pour le second, la valeur ë doit passer de la valeur zéro jusqu’à 
l'unité, et la variable £ de la même manière. Or les valeurs de £, t, w, 4, y 
correspondantes sont exprimées par les intégrales prises par rapport à & et 
¢¥ de zéro à l’unité. Nommons les valeurs respectives T, T’, W, W’, et dési- 
gnons les intégrales complètes de première et de seconde espèce, corres- 
pondant aux modules complémentaires selon l'usage, comme il suit : 
1 ; 9 ” 
(ss 2) EdE 
TE > DETE FOR = K, aema A SRE O EEEE T 
T | £) (: RE sin? pes Lg) W a pA gzj )(: ESA sut) 
(i — cosi rester) de’ 
PS f. S PE eT 
PEE y Ds ir ne © 
free Eman (1 cosi cost Sea) TE (io La 
»- Partant les quantités T, T W, W’ sont représentées ainsi par les inté- 
grales complètes 
S 0 
"Va W = 4 VNZMg ( sin? °° =T], 
PE S A o rE T. 
T= yz W =h VNZMg ( sin? = K- ti 
