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résultera : 
P=C+ +; 
et cette température p sera celle qui aurait lieu, si le Soleil n'existait 
pas et que la Terre eût perdu toute sa chaleur initiale. Ses deux parties ¢ 
et À, d’origine différente, sont les températures que devraient avoir tous 
les points d’une enceinte hémisphérique, située au-dessus du plan tan- 
gent à la surface du globe au point que l’on considère, pour envoyer à ce 
point, les quantités de chaleur qu'il recoit a des étoiles et 
de l'atmosphère; il importe de les distinguer l’une’ de l’autre, et de les 
examiner séparément. 
» Supposons d’abord que la Terre m'ait pas d’atmosphère, et que la 
température de l’espace soit partout la même. Après un intervalle de 
temps suffisamment prolongé, ce corps solide prendra cette température 
dans toute sa masse. Recouvrons ensuite sa surface, d’une couche liquide ou 
solide, susceptible de se réduire en gaz à une température déterminée. 
Si cette température est supérieure à ¢ , cette réduction n aura pas lieu, 
la couche additive prendra la température £ de la Terre et de l'espace, 
et rien ne sera changé, Lorsqu’au contraire, la température € : surpas- 
sera celle où cette couche doit se réduire en gaz, elle s’y réduira effec- 
tivement, et formera une atmosphère limitée autour de la Terre. Suppo- 
sons encore que ce fluide soit dépourvu de la faculté de rayonner, et de 
celle d’ absorber la la RTS soit de la Terre soit des étoiles ; 
wil ne < erre,-et par la 
r ns toute sa The tre la 
TE éoniervers la température Ç; à sa She _ celle de l'air sera aussi 
égale à {; puis elle décroîtra jusqu’à la limite supérieure de l'atmosphère 
où elle devra être telle que l'air ait perdu toute sa force élastique, et 
se soit liquéfié. A raison du poids des couches atmosphériques, leur den- 
sité décroîtra aussi en allant de bas en haut, et il sera facile de former 
lés deux équations différentielles d’où dépendent les lois de décroissement 
de cette densité et de la température. En effet, on appliquera à une co- 
lionne ae qui s 'appuie à = surface du glôbe, et se termine à la limite de , 
J hère, l’éq tive aux températures permanentes d’une barre 
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la ire du globe, et P; autre, celle de la liquéfaction de Pr à cette 
limite. La seconde équation sera fournie par la condition générale de lé- 
_quilibre du fluide, suivant laquelle la différence des forces ie, de 
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