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de la chaleur stellaire dans cette direction; or, ilserait hors de tonte vrai 
semblance, que cette intensité demeurât la même, en faisant tourner le 
cône suivant toutes les directions autour de son sommet, comme aussi x 
en déplaçant ce sommet, et le transportant d'un point à un autre de Ja 
surface du globe : toutefois des expériences très délicates pourraient seules 
nous faire connaître quelles sont les parties du ciel ‘où le rayonnement 
stellaire a la plus grande ou la moindre intensité ; et jusqu'a présent, 
l'observation ne nous a rien appris sur ce sujet, l’un des plus intéres- 
sants de la physique céleste. Aux différentes heures du jour, la quan- 
tité totale de chaleur stellaire qui parvient à chaque point du globe, 
provient de toutes les étoiles situées au-dessus de son horizon ; en un 
temps donné, elle peut donc varier d'un lieu à un autre, et n’être pas 
la même, par exemple, à l'équateur et aux pôles. Les quantités de chaleur 
stellaire, qui nous arrivent dans un même intervallede temps, peuvent aussi 
être fort inégales. pour les deux hémisphères; et cette inégalité est une 
des causes possibles de la différence -de-te pérature moyenne des hémis- 
phères boréal et austral. : ; Ga ; 
»Relativement à la constitution. physique de l'atmosphère, les lois de 
décroissement de la quantité de vapeur, de la densité, de la température, 
à mesure que l’on s'élève au-dessus de l'horizon, ne nous sont aucunement 
connues. Le décroissement d’un degré pour 172 mètres de différence dans 
les hauteurs verticales, que l’on a conclu de l'expérience aérostatique de 
M. Gay-Lussac, se. x are marquée par -un ther- 
ir, elles-mêmes, - Ja température propre détermine łe 
t, et influe. peut-être sur le 
ite supérieure de l'atmosphère, la température propre 
du fluide ne peut surpasser celle de sa liquéfaction, au degré-où la den- 
sité se trouve réduite. La première condition résulte , comme on Fa dit 
plus haut, dun contact, continuel de la couche-inférieure de l’atmos- 
phère et de la surface dela Terre; la seconde est une condition nécessaire 
à l'équilibre de la masse fluide,et indépendante ded’équation générale de 
cet équilibre. à à hs = ME Lu 
_ » En effet, si l’on divise cette mass en. couches concentriques d’une 
épaisseur infiniment petite, ou :du-oins assez petite pour que le 
nt : 
poids de chaque couche soit insensible; le poids d'ane couche intérieur 
