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interférences, quoique les deux polarisations circulaires soient, bien en- 
tendu , de nature contraire. Cela posé : 
» Plaçons derrière les deux lames de mica un bloc de cristal de roche, 
que les rayons interférents parcourront suivant l’axe; d’après ce qui vient 
d’être dit, Pun des faisceaux gagnant sur l’autre, l'interposition de la pla- 
que épaisse de cristal déplacera les franges d’interférence; et la quantité 
de ce déplacement peut être Rs évaluée, en se rappelant que, pour 
une épaisseur de cristal égale à ® À (environ 4: millimètres), un des rayons 
gagne sur l'autre une “Rene Hip d’interférence, et avec l’un des cris- 
taux dont j'ai fait usage, le déplacement est celui qui correspond à 
neuf franges, c’est-à-dire un déplacement de 4 à 5 millimètres, avec des 
franges: dan. denim de largeur. En substituant à la plaque de 
r nli qui ide doué de k propriété rotatoire, on 
wa a 7 1 i , inobser- 
vable directement par la here ni bon de T 
» L'interposition de la plaque de cristal ou de la nv. Fe dans 
l'expérience précédente, devant déplacer un peu les franges de leur posi- 
tion, par l'effet de la réfraction ordinaire, à cause de l’impossibilité de faire 
les faces d’entrée et de sortie parfaitement parallèles, on sent qu'il est 
indispensable de s’affranchir de cette cause d’erreur. Dans mes premières 
expériences, c'était en échangeant l’une pour l’autre les deux plaques 
minces de mica, que je dhirigéais la nature des deux rayons et que je dé- ` 
plaçais les nterféreuces. du double de l'effet produit par la plaque pour 
chaque cas de polarisation circulaire donné. Mais. ou p eut opérer encore 
plus simplement, en laissant la, plaque et les lames de mica immobiles, et ez 
faisant seulement tourner de 90° le plan de polarisation de la lumière qui 
traverse l'ouverture étroite qui sert d'origine commune aux rayons interfé- 
rents. Pour cela, il est clair qu'il suffit de mettre la plaque de tourmaline à 
angle droit de sa position primitive. Alors, à leur arrivée sur les deux pla- 
ques de mica, les deux rayons changent dé nature de polarisation circu- 
Jaire. La double réfraction circulaire change aussi de nature. Le plus retardé 
des denx faisceaux, dans le premier cas, devient celui qui l'est le moins 
dans le second. Enfin les interférences sont déplacées sans perturbation 
‘aucune dans le système des lames de mica et de la plaqué circulairement” 
_ biréfringente d'une quantité dont la moitié donne l'effet de la plaque. 
— Soit, pour conclure, cet effet représenté par lenombren de largeurs de 
zes, Qui marque la valeur de Ja moitié du déplacement total, pour une 
