vom 13, Xovemher 1879. 883 



Denkt man sich nun die Amplituden '^{^ , 5(^ als äusserlich 

 gegebene, also von der Farbe unabhängige Grössen, so werden 



sowohl die Quotienten -r — •> -r— als der Fhasenuuterschied A,. Func- 

 hx hx 



tionen der Wellenlänge /.. Man erhält in der That gemäss Gl. 3 



für jede einzelne Molekularqualität: 



tangA, = ^-^ 



und ersieht so, dass der Phasenunterschied A vom Werthe A = o 

 für /. = c>c zu A = ~ für /. = ?.,. und zu ^ = - für /. = an- 



o 



steigt, dass ferner die Körpertheilchen bei unendlich lan- 

 gen "Wellen in Ruhe bleiben und am kräftigsten für die 

 Eigenfarbe /. = /■,. in Mits chwiugungen gerathen^). 



Dahingegen ist der Zusammenhang zwischen a . b einerseits 



S 7'' 



und -T^ , A andererseits in den Gleichungen 1 nur für den spe- 

 b X 



ciellen Fall ein unmittelbarer, wenn das Mittel ein einfaches ist 



mit einzigem Absorptionsstreifen. Für ein solches hat man: 



tan^A^ = 



2a^h 



X " X 



5. 



-,/ , = Y(a' — h- — 1)- -I- 4 a' h- . 



(^ r' hr' 



Wenncjleich also ^^ ' -^ von Farbe zu Farbe variiren, so wird 

 ^^ Sx bx 



nichtsdestoweniger der Quotient derselben: 



von ihr unabhängig sein; er wird eben geradezu für die 



^) Auf letzteres Verhalten gründet bekanntlich Lommel seine Theorie 

 der Fluoresoenz. 



