884 Gesammtsitzung 



Stärke der Wechselwirkung, wie sie zwischen den Äther- 

 iind Körpertheilchen des Mittels besteht, das Maass ab- 

 geben. Sofern diese Dispersionsconstante D sich als von der 

 Orientirung abhängig herausstellt, so wird man sich dieselbe etwa 

 genähert der linearen Dichte der Körpertheilchen proportional den- 

 ken, entsprechend ihrem Verhalten in den isotropen Mitteln, in 

 welchen sie sich thatsächlich mit dem Molekularabstand verändert. 

 Durch Combination der beiden Ausdrücke 2^, und 3^ erhält 

 man endlich für die sogenannte brechende Kraft die Form: 



7. «^,-i=X 





.. , ^ I>.>1 



sofern die den beiden anderen Axen entsprechenden analogen Aus- 

 drücke hinzugefügt werden. 



Noch muss ich hervorheben, dass, wenn die erwähnten Schwin- 

 gungen anders in den Krystall eintreten als durch normale Bre- 

 chung ihrer zugehörigen Wellen, an die Stelle z. B. von a^ und 

 by. ein variabler Refractionscoefficient u^ und variabler Extinc- 

 tionscoefficient q^ tritt, welche beide mit a^ , b^ und dem Brechungs- 

 winkel r durch gewisse, später (S. 897) abzuleitende Relationen 

 verbunden sind. 



Charakteristisch also für absorbirende Mittel sind nicht die 



mit der Incidenz veränderliche Geschwindigkeit ihrer Wellen und 



Stärke ihrer Absorption, sondern einzig die beiden festbleibenden 



, , . , , . m"ll' cos A^Sx' m''}i' sin Ajx' 



Arbeitsverhältnisse ' ,^^ -^ ; ' ^ ^' 



m Uj; ox m Vlj. X 



Nachdem so die Bestimmungsstücke der axialen Richtungen 

 vollzählig gewonnen sind, wenden wir uns zu denen der inter- 

 mediären Richtungen. Einer jeden derselben ordnet sich bekannt- 

 lich eine Welle zu, an welcher man Strahl und Wellennormale zu 

 unterscheiden hat. Da nun die Zwischenräume zwischen den pon- 

 derablen Theilchen durch den wellenbildenden Äther ausgefüllt 

 werden, so wird dessen Elasticität die extremen Schwingungs- 



