888 Gesammtsitzung 



1 ü' v w 



%8s %Jx %Sy %Jz' 

 so erhält z. B. die erstere Gleichung die Form: 



^^m/^cosAjx"^, :Em'^;; cos A,^S y" 



Und da offenbar die rechts stehenden Quotienten identisch sind 

 mit denen der S. 882, so gewinnen wir die beiden einfacheren 

 Gleichungen: 



10. 



Sie ziehen sich in die symbolische Form zusammen: 



10,. 71^—1 = {nl — \)U'-^{n'y — \)V'-^{nl — l)W\ 



Doch kehren wir zu den ursprünglichen Gleichungen 9 zu- 

 rück. Wäre das vorausgesetzte Mittel ein einfaches nur aus einer 

 einzigen Molekularqualität bestehendes, so würde die Coexistenz 

 beider an die Bedingungen geknüpft sein: 



A, = A^ = A, = A , 

 ^^* m''}V^^x" + m'%Vpy" + m'%i'Jhz" = m'%^^8' . 



Diese nämlichen Bedingungen müssen aber auch für zusammen- 

 gesetzte Mittel gültig bleiben. Aus der ersteren ergibt sich, dass 

 sich die anisotropen Mittel bezüglich des Phasenunter- 

 schiedes zwischen Äther- und Körpertheilchen gerade 

 verhalten wie isotrope Mittel. Und was die zweite betrifft, 

 die für jede einzelne Molekularqualität erfüllt ist, so lässt sich 

 dieselbe noch mittelst der ersteren umformen. 



Ist in der That A für alle Richtungen constant, so dass sich 

 die Ausschläge ^" und ^' , yj" und >?'... . nur mehr durch die 

 Amplitude unterscheiden, so lässt sich die frühere Dreizahl der 

 charakteristischen Elemente der axialen Richtung jetzt dadurch auf 

 eine einzige reduciren, dass man setzt: 



12. $"§^" = g'§^; , yi"h' = V^2/o , ^"^~~" = i'^^l . 



