vom 13. November 1879. 891 



wenn also sämmtliche Bestandtheile auf allen Axenrichtungen im 

 gleichen Verhältniss an den Beschleunigungsarbeiten participiren. 

 Diese Voraussetzung dürfte aber in der That dem Charakter einer 

 stricten Krystallsymmetrie entsprechen. Wenn ich bei einem späteren 

 Anlass auf den verwandten Begriff des „reducirten Phasenunter- 

 schiedes" zurückkomme, so möchte ich vorstehende Erörterung mit 

 den Sätzen schliessen: Da es in der Natur keine absorptions- 

 freien ponderablen Mittel giebt, so ist der sogenannte 

 Dichroismus, resp. Trichroismus eine Eigenschaft aller 

 Krystalle. Jeder optisch einaxige Krystall ist immer 

 zugleich auch dichroitisch, jeder optisch zweiaxige tri- 

 chroitisch. 



Wenn die bis jetzt erlangten Resultate ganz unabhängig da- 

 von sind, ob man die Möglichkeit von Longitudinalschwingungen 

 der Körpertheilchen zugiebt oder leugnet, so erweist sich doch die 

 Idee solcher Schwingungen als fruchtbar. Fügen wir nämlich der 

 rechten Seite der Gl. V, die sich zufolge den Ausdrücken 12 nun- 

 mehr auch so schreibt: 



,/d'a'. ..^-^v. .^<^i\ ,\ 



die Summe der drei Arbeitscomponenten Ku . S.t , Kv . Sy , Kw . Sz 

 einer gewissen longitudinalen Beschleunigung K hinzu, so bleibt 

 zwar vermöge der Transversalität der vorausgesetzten Ätherschwin- 

 gungen und der sich daraus ergebenden Bedingung: 



uSx 4- vBy H- wbz = 



die addirte Totalarbeit gleich Null, aber es lässt sich jetzt, wie 

 der Erfolg lehren wird, die Gleichung selbst in die drei folgenden 

 Einzelgleichungen zerfallen: 



Xm'-j^^4 = tm'^Bx' -h Ku^x 



VIl' -^'^^2/0 = Xm'^jfSy' + KvSy 



dr dt 



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