vom 13. Xocember 1879. 895 



entwickelten ähnlichen Gleichungen 24 der Normalrichtung. Die- 

 selben unterscheiden sich von den Beziehungen 16 wesentlich da- 

 durch, dass in ihnen bloss reelle Grössen vorkommen. 



Es ist hier nun der Ort, in die Untersuchung einen neuen 

 Begriif einzuführen, der zwar für isotrope Mittel eine geringe, für 

 anisotrope Mittel dagegen eine um so grössere Bedeutung hat. Es 

 ist dies der Begriff des von mir sogenannten „reducirten Brechangs- 

 verhältnisses", zu dessen Erläuterung wenige Worte genügen wer- 

 den. Betrachten wir zu dem Ende die für eine beliebige Richtung 

 eines beliebigen Mittels bei senkrechtem Einfall bestehende Glei- 

 chung: 



m—^ds -f- ^m'—^ds' = eAooös. 

 dt dt 



Gibt man etwa mittelst direkten Eingreifens seitens einer 



äusseren Kraft bei einer bestimmten Farbe ?. den Äther- und 



Körpertheilchen die bestimmten Amplituden ^( , W und beiden einen 



' beliebigen, variabel gedachten Phasenunterschied A, so hat man 



{ zunächst bei Fortlassung des Summenzeichens, d. h. bei einfachem 



I Mittel, für den entstehenden Brechungs- und Extinctionsindex die 



bekannten Beziehungen: 



in'Wcos^bs' 2 r2 m'^t'sinA^s' ^ ^ 

 KFT- = a^ — P—1 , TT^^ = 2ab . 



Aus ihnen leitet man ab: 



2 a- = 1 4- 



^^cosA^/ / y^^i'cos^^s' f m'WSs' Y 



_ 1 m'3('sinA§s' 



2a m%B 



= y(a^ — b^ — 1)2 -h 4a^&^ , tangA = 



m%Ss ' ' ' ^ d' — b'—l 



Während demnach sowohl a als b bei veränderlichem A variiren, 

 bleibt nichtsdestoweniger der letzte aus beiden gebildete W'urzel- 

 ausdruck constant. Derselbe ist nichts anderes als der Überschuss 

 des Quadrates des Brechungsverhältnisses über die Einheit für die 

 Bedingung A = 0. Bezeichnen wir denselben als die „reducirte 



