896 Gesammtsitzung 



brechende Kraft (iV^ — l)" und die um Eins vermehrte bre- 

 chende Kraft als das Quadrat des „reducirten Brechungs- 

 verhältnisses (iV)", so hat man eben: 



Da nun bei festgehaltener Farbe einer jeden Krystallrichtung eine 

 ähnliche Gleichung entspricht, so leuchtet ein, dass die Art und 

 Weise, wie die Elasticität des Äthers wenigstens in einem einfachen 

 Mittel die Attribute der axialen Richtungen durch die der inter- 

 mediären vermittelt, ausschliesslich von dem Arbeitsverhältniss der 

 Körper- und Äthertheilchen , nicht dagegen von der etwaigen Ab- 

 sorption des Mittels bei freier Bewegung seiner Theilchen, resp. 

 von dem dann von der Körpertheilchen herbeigeführten Phasen- 

 unterschied zwischen ihnen und den Äthertheilchen abhängig ist. 

 Mit anderen Worten: es müssen in einem solchen Mittel die 

 reducirten Brechungsverhältnisse aller Richtungen durch 

 ebenso feste Beziehungen mit einander verknüpft sein, 

 wie wenn dasselbe durchsichtig wäre. 



Was schliesslich die zusammengesetzten Mittel betrifft, so be- 

 anspruchen dieselben eine gleiche Spannkraftsarbeit des Äthers wie 

 ein einfaches Mittel mit den Attributen M\ A'y A', S\ sofern näm- 

 lich gesetzt wird: 



Xm'U'cosASs' = M'A'cosA'^S' 

 Xm'WsinABs' = M'A'smA'bS' 



Demnach hat man für die reducirte brechende Kraft des zusammen- 

 gesetzten Mittels: 



VlXm'%'cosAbsy + (:^m'WsmAS7)^ 

 IX. mWFs 



Und analüg wird dann: 



Xm' Ws'mASs ' __ 2ab _ , 



als die trigonometrische Tangente des „reducirten Phasen - 

 Unterschiedes" bezeichnet werden können. Der früher (S. 890) 



