898 Gesammtsitzung 



tung der Extinction fällt. Die bezüglichen Integralausdrücke er- 

 halten alsdann die allgemeine, elliptischen Schwingungen ent- 

 sprechende Form: 



X. >5 = -5lye~'^'cos(9)— Xy) , V = 3(;e>' "^'cosCqp — yj^) 



(t u(ux-{-vy-j-wz)\ 

 T^~ T -)■ 



.Hierbei mag ausdrücklich erwähnt werden, dass weder 



1/5(2 _^ 5(2 _,_ 5(2 noch y (^.^)2+(6?/)2+(§^)2 transversal liegende Grös- 

 sen zu sein brauchen. 



Führt man diese Ausdrücke ein, so gewinnt man nach Elimi- 

 nirung der laufenden Zeit und Wiederzusammenfassung der Theil- 

 ausdrücke die symbolische Form: 



1,2 — q2 — 1 -i- 2vqG0S^y' — 1 = 



Sm^ß(;(cosx.;+ ]^sino<^;) Bx'-j- 5t;(cosx;+ l^sinxp ^y'+ -] _ 

 m[3l^(cosx^ + |/— lsinxJ§^4-^t^(cosxy+^— lsinx2/)^2/-h-] 



Darin bedeutet ^ den Winkel zwischen Extinctions- und Pro- 

 pagationsnormale. Zieht man noch die zusammengehörigen Arbeits- 

 componenten zusammen, indem man schreibt: 



3(^ cos Xa; ^x -h %y cos Xj/ By + % cos %~ c)z = %cos%Ss 

 -f^cSinx^.^^' 4-5l^sinXy^2/ + -t^sinx,^^ = -^tsinx^s 



5(;cosx;§^'+5t;cosx;,^>'-h5(;cosx;^^' = rcos(x+^)^6^' 



%'^ sin %'Jx'-\- Wy sin Xy ^v' + K sin xl ^^' = ^t' sin (x + A) ^s', 



ersetzt also die gegebene elliptische Schwingung durch eine äqui- 

 valente restaurirte von gleicher Schwingungsarbeit mit den neuen 

 Amplituden % , %' und Anomalien x 5 X + '^j ^o schreibt sich kürzer: 



,/ — • :^>/i'^X'(cosA+|/^sinA).^6' 

 ^ m ;'l s 



Man hat folglich: 



