vom 13. November 1879. 899 



:Sw'5t'cosA§5' 

 ^3 _ ^2 _ 1 ^ 



^ m%ds 



19. 



2vqcoso = ^^7-r . 



^ ^ 771 vi Ö S 



Zum gleichen Resultate gelangt man auch auf folgendem Wege, 

 der bei dem Vorzug grösserer Kürze zugleich in einfachster Weise 

 zeigt, dass die Bahnen der Äther- und Körpertheilchen 

 immer parallel sind. Man ersetze nämlich Gl. IV durch die 

 ebenso allgemeinen drei folgenden Gleichungen: 



m^Sx + Xm' ^Sx' = tA,^^x 



m^Sz + Xm'^hz' = ,A.^Sz 



und integrire dieselben durch die Ausdrücke X. Dadurch erhält 

 man die Beziehungen 19 an die Bedingungen geknüpft: 



y^jx Xic Xy %?/ Xa %5 



%'Jx' %Sy' %'Jz' WSs' 



%Jx %yby ^ijz %Ss 



in welchen ersichtlich nicht die absolute Richtung der Schwin- 

 gungen, sondern nur ihr Parallelismus verlangt wird. 



Sofern nun Arbeitsverhältniss und Phasenunterschied als die 

 eigentlich charakteristischen Constanten der gegebenen Fortpflan- 

 zungsrichtung erscheinen, also insbesondere von ^ unabhängig sind, 

 so hat man auch: 



20. 1^2 — q^ =1 a^ — ^2 ^ vqcoso = ab , 



wo a und b sich auf denjenigen Specialfall (§ = o) beziehen, für 

 welchen Extinctions- und Propagationsrichtung zusammenfallen. 

 Ich nenne daher a^ und &„ den Hauptrefractions-, resp. Haupt- 

 extinctionscoefficient der entsprechenden Normalrichtung. Aus 

 beiden bilden wir die Beziehungen: 



