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iial-bl- Xf + ialhl = iV|- 1 , tangA; - ^''»*" 



Gesetzt dann, es sei für dieselbe die reducirte brechende Kraft 

 sowie der reducirte Phasenunterschied irgendwie bekannt, so hätte 

 man: 



21. 



-c[l-\=^al--hl-\^ (iV,^- OcosA; 



Unsere weitere Aufgabe besteht jetzt darin, das reducirte 

 Brechungsverhältniss N^ für jede beliebige Normalrichtung aus den 

 bezüglichen axialen Werthen N^ , Ny , N. zu berechnen. Denn dass 

 andererseits das zugehörige Aj^ von der Orientirung unabhängig sei, 

 dass also auch: 



unterliegt nach dem Bisherigen wohl keinem Zweifel. 



Das reducirte Brechungsverhältniss N.^ steht aber zu dem zu- 

 geordneten Brechungsverhältniss N^ in einem einfachen, wesentlich 

 geometrischen Zusammenhang. Verwendet man nämlich das 



M' A' r) ^' 



Arbeitsverhältniss ^ , ^ , der S. 896 zur Hervorrufung trans- 



m n s 



versaler Wellen um irgend eine Richtung als Fortpflanzungsrichtung 

 des Strahles, so entsteht, dem Obigen zufolge, eine Fläche von der 

 Gleichung: 



= 0. 



Construirt man dieselbe so, dass man den reciproken Werth 

 von N zum Radius Vector nimmt, so heisst sie bekanntlich die 

 Wellenfläche und messen ihre Radien die reducirte Fortpflanzungs- 

 geschwindigkeit der bezüglichen Strahlen. Die dabei vorausgesetzten 

 Schwingungen sind virtuelle, weil nur durch direkten äusseren 

 Zwang, resp. durch passende Verbindungen zu ermöglichen. Man 

 kann sie indess — ohne Änderung der Fortpflanzungsverhältnisse 

 selbst — durch solche Schwingungen ersetzen, die, schief auf der 

 Richtung des Strahles, njit dem Oberflächenelement der Wellen- 

 fläche zusammenfallen. Haben wir nämlich für erstere: 



