vom 13. November 1879. 901 



und entsprechend für letztere: 



7n^^ijs, -f- 1 (-;«'l?l>s^öO-4-(:^///^i;sinJiaO- = ^?m5l„§>f,, 



so ist oifenbar die zn erfüllende Bedingung die, dass für jede Vo- 

 lumeinheit in jedem Augenblick bei dem einen oder anderen ^'er- 

 fahren die totalen Beschleunigungs- und Spannkraftsarbeiten, also 

 sowohl die linken wie die rechten Seiten beider Gleichungen iden- 

 tisch werden. Daraus folgt dann: 



welche Beziehung wegen der Proportionalität von (5 5^ , Ss^ zu -^l^, 

 -:)l„ auch so geschrieben werden kann: 



Sofern endlich Strahl und Normale mit einander einen Win- 

 kel § einschliessen , so dass die Strahl- und Xormalgeschwindig- 

 keiten verknüpft sind durch die Gleichung: 



JN,, = ^V^^cos§ , 

 so folgt: 



23. M^ = ^i,cosS. 



In Folge dieser Substitution der Strahlschwingungen durch 

 Normalschwingungen von der berechneten Grösse werden nun auch 

 die bisherigen festen Verbindungen überflüssig, sofern wenigstens 

 die Körpertheilchen des Mittels keine Phasenverschiebung zwischen 

 ihnen und den Äthertheilchen zu erzwingen streben, das anisotrope 

 Mittel also als ein ideell durchsichtiges bezeichnet werden darf. 

 Wo nicht, so darf man zwar auch die Schwingungsrichtung und 

 Schwingungsgrösse freigeben, erhält aber dann wegen der entste- 

 henden Phasenditferenzen A die sich dem ideellen Index X that- 

 sächlich zuordnenden Indices a und b. Der erste Theil dieser 

 Sätze begründet sich dadurch, dass bei der freien Ausbreitung des 

 Lichtes um einen Punkt und bei der dadurch eingeleiteten Bildung 

 ebener Wellen zwar nie die geschlossene vollständige Wellenfläche, 

 wohl aber kleinere Segmente derselben zu Stande kommen, und 

 dass eine Schwingungsrichtung, welche nicht in die Oberfläche der- 



