904 Gesammtsitzung 



ten, und welche den von Fresnel auf langwierigem Wege gefun- 

 denen Zusammenhang der einzelnen in Betracht kommenden Flä- 

 chen mit einem Schlage übersehen lassen. Für den allgemeineren 

 Fall der jetzt zu behandelnden Mittel bleibt eben, um von der (vir- 

 tuellen) Schwingungsrichtung zur Strahlrichtung zu gelangen, nichts 

 Anderes übrig, als zum bekannten Plücker-Fresnel'schen Verfahren 

 zurückzugreifen. 



Knüpfen wir zu dem Ende an die frühere Gl. V, nämlich: 



V '/^'^'S'ä '-^'^V. ,äH\ ,\ ^ ,<Pi' 



so bezog sich die Seite links auf erzwungene Transversalschwin- 

 gungen der Äthertheilchen unter Gestattung von schief stehenden 

 Schwingungen der Körpertbeilchen, die Seite rechts auf erzwun- 

 gene parallele Transversalschwingungen der Äther- und der Kör- 

 pertbeilchen. Wenn ferner bei den regelmässigeren Krystallen die 

 symmetrische Anordnung um drei identische Axen für alle Mole- 

 kularqualitäten genügte, so denke man sich jetzt eine jede dersel- 

 ben für sich symmetrisch um drei senkrechte Axen gruppirt, aber 

 alle diese Einzel -Axensysteme gegen einander regellos zerstreut. 

 Beispielsweise sei die Masse m'^ angeordnet um die Axen X^, 

 Y,j, , Z,j, , und ihre Schwingungscomponenten parallel denselben 

 seien ^)^, >?J^, ^J^. Der Natur ihrer Herleitung zufolge wird dann 

 obige Gleichung auch jetzt noch anwendbar bleiben. Wir erhal- 

 ten daher weiter: 



oder auch: 



V ™' * f ^lt= + ^"33^ + pm) (cosA + V'Hl sin A) 

 ^^^m u \ö.v oy oz J 



_ r ??/ jr(cosÄ + V^i sin^) hs' 

 m % Ö s 



sofern die Cosinus der Winkel zwischen den Einzelaxen und der 

 gegebenen Schwingungsrichtung durch U, ^, 3Ö bezeichnet werden. 

 Dafür lässt sich dann schreiben: 



VI «2 - 1 = ^ (D,XV + B,^^ + D,m^)?l 



