vom 13. November 1879. 911 



5 = ^^f.e > cos [27r 1^- -f- -^—- '-\ — -l^ 



XIII. '/} = 3(ye> cos 27rl— H ^l_^^^ 



^ = 5(^.e^ cos 27rl — H ' \ —d^.U 



wo u'. v\ w^ die Cosinus der Winkel zwischen der Extinctions- 

 normale und den Axen, u , v (= O) , w die Cosinus der Winkel 

 zwischen der Propagationsnormale und den Axen bedeuten. Un- 

 ter Einführung des Einfallswinkels e wird also sein: 



u = sine , w = cose . 



Wir nehmen an, dass die Propagationsrichtung nicht blos in 

 Bezug auf das Einfallsloth, sondern auch durch die drei weiteren 

 Cosinus ?/" , v'*^ , vf^ in Bezug auf die Krystallaxen bekannt sei. 

 Da ausserdem v und q sowie der Winkel o zwischen Extinctions- 

 richtung und Propagationsrichtung vermöge der Relation: 



coso = uu' -{- vv' -^ ww' , z; = 



gegebene Grössen sind, so vermag man mittelst der Beziehungen: 



29. 1^2 _i_ ^2 __ ^2 — j)2 ^ i,q cos = ab 



die sich der einfallenden Welle zuordnenden Hauptrefractionscoef- 

 ficienten a und Hauptextinctionscoefficienten b zu berechnen, a und 

 b würden sich freilich auch direct aus den bezüglichen bekannten 

 axialen Coefficienten gewinnen lassen. 



An der Trennungsfläche zerfällt alsdann die einfallende Welle 

 in zwei gespiegelte und zwei gebrochene Wellen. 



Was zunächst die gespiegelten Wellen betrifft, so heisse der 

 Spiegelungswinkel r^. Es ist alsdann zufolge des Huygens'schen 

 Princips: 



30. sj«^ ^ ^ ^.^^ 



und die gespiegelte Propagationsrichtung bleibt in der Einfallsebene. 

 Ohne uns weiter auf die sehr verwickelte Construction oder Rech- 

 nung einzulassen, mittelst welcher der Winkel r^ ermittelt werden 



