912 Gesammtsitzung 



könnte, betrachten wir denselben lieber als durch die Beobachtung 

 gegeben. Dieser Richtung entsprechen dann die drei Cosinus u%, 

 v'%, w% und die beiden charakteristischen Coefficienten C/^, bj^, Ist 

 aber neben letzteren vermöge obiger Relation auch r^ bekannt, so 

 hat man weiter: 



Aus der ersteren dieser Gleichungen ergiebt sich sodann g^, aus 

 der zweiten der Werth von: 



COS^^ = UrU'j^ + Vi^v'j^ + Wj^w'j^ , öi^= . 



Beachtet man dabei, dass die Extinctionsnormalen der einfallenden 

 und gespiegelten Welle in Bezug auf die Trennungsfläche ohne 

 Zweifel symmetrisch sind, jedenfalls mit Abnahme des Doppel- 

 brechungsvermögens der Symmetrie zustreben und dieselbe für den 

 isotropen Zustand thatsächlich erreichen, so sind damit auch die 

 Einzelwerthe w^ , iv^j^ eindeutig bestimmt. Wenn endlich bemer- 

 kenswerther Weise die beiden Cosinus v\ v'j^ aus allen bisher auf- 

 gestellten Beziehungen herausfallen, so werden wir nicht fehl ge- 

 hen, wenn wir in Rücksicht auf die eben erwähnte Symmetrie 

 setzen : 



v'n = »'. 



Damit ist dann die reflektirte Wellenbewegung bis auf Am- 

 plitude und Phase bekannt. 



Was ebenso die gebrochenen (durchgehenden) Ätherwellen 

 betrifft, deren Attribute durch angehängte D bezeichnet werden 

 sollen, so ist zufolge des Huygens 'sehen Princips: 



32 sine ^ ^ ^ "^ , 



sinr^, Uß v 



Die bezügliche Fropagationsrichtung denken wir uns wieder als 

 durch Beobachtung gegeben. Und da die zugeordnete Extinctions- 

 normale auf der Trennungsfläche senkrecht steht, so dass u'i, = 

 ü)) = , w'jj ^= l wird, so ist sonach: 



cosj^ = lüß = cosr^ . 



Nennen wir endlich die charakteristischen Constanten der ge- 

 brochenen Wellenrichtung, die mit ihr selbst gegeben seien, a^,ft/), 



