vom 13. November 1879. 913 



so ergiebt sich das zu vjy gehörige q^ aus einer der beiden Be- 

 ziehungen: 



33. v% — ql z= a-jj — bl , i'^g^cosr^ = a^b^ . 



Hiermit ist denn auch die gebrochene Wellenbewegung bis auf 

 Amplitude und Phase bekannt. 



Es ist nun nicht, meine Absicht, das in Rede stehende Pro- 

 blem in seiner vollen Allgemeinheit hier für Kry stalle ebenso durch- 

 zuführen, wie ich es früher für isotrope Mittel gethan habe. ^) Um 

 Wiederholungen zu vermeiden, beschränke ich mich auf den ein- 

 facheren Fall, dass das erste der beiden an einander angrenzenden 

 Mittel der freie Äther ist, so dass an der Trennungsfläche nur 

 eine und zwar eine transversal elliptische gespiegelte Welle zu 

 Stande kommt. Will man die beiden in den Krystall eintretenden 

 gebrochenen Wellen wirklich construiren, so beachte man, dass die 

 beiden letzten Gleichungen bei Einführung des Einfallswinkels e 

 ergeben: 



34. 



2r'2j = a% — ^2) + sin'"ß + ^(ctf) — ^d — sin'^e)^ 4- 4:a%bj) 

 Qu = 



aj)b^ 



]/i'% — sin- e 

 Erwägt man nun, dass zufolge den Gleichungen: 



al — bl-1 = (N^-l)cosA'^ , 2a^ö^ = (iVJ — l)sinAi 



die rechte Seite des Ausdrucks von vjj für jede Krystalllinie als 

 Normalrichtung berechnet werden kann, so bilden sonach die reci- 

 proken Werthe von i^ eine geschlossene (von e abhängige) Fläche, 

 die für die Construction der gebrochenen Wellen in absorbirenden 

 Krystallen in gleicher Weise zu verw^enden ist wie die Fresnel- 

 sche Fläche Gl. 24^ in ideell durchsichtigen. 



Führen wir jetzt die Integralausdrücke X in die Grenzglei- 



1) Wied. Ann. VII, 115. Carl's Rep. XV, 355. Von den vier in 

 Betracht kommenden Gleichungen sind, abgesehen von den Summenzeichen 

 und der Verschiedenheit auf der einfallenden und gespiegelten Richtung, drei 

 mit den früheren identisch, und die übrig bleibende vierte unterscheidet sich 

 nur durch die gleich zu besprechenden Factoren a. 



