914 Gesammtsitzung 



chungen ein, so erhalten dieselben bei Weglassung der angehäng- 

 ten D die Form: 



sinecose[@^jSinqp-j-3fl^sin((jp — %p^)] 



= ^«2),[psin((p — xJ — ^cos((jP — X,)] 



(g^ sin (jp — 91^ sin ((jD — %y 



= 2;{3),sinesin(qD— xJ + 2)^[psin(9— Xx)~^cos((jD— x^)} 

 35. 



@,sin9) + 9t,sin(9 — xjj) 



cos e [(§,g sin 9 — ^t^ sin ((p ~ %%)] 

 = X^y[p sin (cp --%y) — q(iOs(cp — %,j)] . 



Darin bedeuten ^^ , 2)^ , ©^ die axialen Amplituden des ge- 

 brochenen Lichtes; die Amplituden des einfallenden und (restau- 

 rirten) reflektirten Lichtes sind zunächst parallel und senkrecht 

 zur Einfallsebene in die Coniponenten (^^ , |R^ , resp. @^, , 9^^ zerlegt 

 gedacht, cp steht zur Abkürzung für die Phase des einfallenden 

 linear polarisirten Lichtes, die bekanntlich die allen Wellen ge- 

 meinsame Form hat: 



f i v(zw~{-xu)\ ( t zp-{- x^me\ 



WO 



36. j) z= VW ^= i^cosr = Vv^ — sin^e . 



Und da, wie erwähnt, das reflektirte Licht im Allgemeinen trans- 

 versal elliptisch ist, sich also parallel und senkrecht zur Einfalls- 

 ebene in zwei lineare Schwingungen mit Phasendifferenz zerlegen 

 lässt, so hat man für dasselbe die beiden von einander verschie- 

 denen Verzögerungen x,/?^ X«« 



Die Incompressibilitätsforderung Gl. XII giebt ferner für jede 

 der beiden gebrochenen Wellen die Bedingung: 



37. 2)-[psin(()p — Xc) — 3'C0s((jD — X:)] = 2).^.. sine sin (9 — x.r) • 



Dieselbe zerfällt durch Eliminirung von cp in die Einzelbedingun- 

 gen: 



