vom 13. November 1879. 915 



tang (%,-%,)= ? , 2), = 2) 



sine 



und zieht man aus letzterer den Schluss, dass (in anisotropen 

 und isotropen Mitteln) die sogenannten restaurirten Li- 

 nearschwingungen im Allgemeinen schief stehen auf der 

 Richtung der Wellennormale. Aus der ersteren ergiebt sich: 



cos2('x,^^- 



-%.) 



= 



p2^q2 



= 



v^ — q~ — sin^e 



a^ 



— b^~ 



- sin^e 



p^-^q^ 





i>2 + 



2= 



sin2(x^- 



-X.) 



= 



2pq 



= 



2ab 

 p^ + q-^ 









Man kann diese Beziehungen zur Vereinfachung der zweiten 

 der Gl. 35 benutzen. Setzen wir endlich vorübergehend: 



/ Vv^-hQ^ Vu^-hO- 



P ' sme •'V^_^2 



und führen die Azimuthe 0,0^,0^) der restaurirten Linearschwin- 

 gungen gegen die Einfallsebene ein, so erhalten unsere Grenzglei- 

 chungen die Gestalt: 



[^cosösinqo +IRcos^^sin((jD — 7,5)]cose 



= ^«^cosÖ^— ==-.== [p sin (9 — %,) — ^cos((jD — %,)] 

 V v^ -^^ q^ 



(S cos ö sin 93 — 3lcosÖ^sin(9 — %y 

 38. = :S2)cos h-;7=^-= [(«2-&2)sin(g)-x,) - 2ö5 6cos((jd-x.)] 



©sin^sinqD + 91 sin ^^ sin (9 — x^) 

 = :^2)sinÖ^sin((5D~%y) 



[©sinÖsinqo — Otsinö^sin(9 — %ß)]cos6 

 = :S 5) sin 9^ [p sin (9 — %,^) — ^cos((p — x,,)] . 



Wie schon angeführt, unterscheiden sich diese Gleichungen 

 von denen der isotropen Mittel einzig dadurch, dass in der ersten 



