vom 13. November 187 9. 917 



[(S'cos'^sin'qp — Oi-cos"'ö;>sin'(9) — %a')]<^0S6' 

 = «•D2cos-3y)2J[sin-((p — yj — tang(£ — •j)sin(qD — 7jcos((^— yj] 



[(S*^ sin^ Ö sin" (jD — 3t"' sin" Ö^. sin" (9 — yfß)] cos e 

 = 5)- sin^ Ö^ p [sin- ((jc — 7^,,) — tang (g 4- v) sin (gc — ^ J cos {(p — y,,,)] , 



sofern wenigstens die Sunimenzeichen fortgelassen, die Versuchs- 

 bedingungen also unter Einhaltung der sogenannten uniradialen 

 Azimuthe so gewählt gedacht werden, dass von den beiden mög- 

 lichen gebrochenen Wellen nur eine einzige zu Stande kommt. 



Man multiplizire nun beide Gleichungen mit dt und integrire 

 sie zwischen Grenzen, die um die Zeiteinheit auseinander liegen, 

 so dass etwa 1J1.T = 1 wird. Es bestehen dann zwischen den to- 

 talen Energien die einfachen Beziehungen: 



(g2cos-ö — 9l-cos^ö^ = X^'cosHj,-^^ 



^cose 



40 V 



e'sin-ö — at-sin-Öo = 2;2)-sin-9n-^^— . 



cos e 



Da aber die linken Seiten derselben die gesammte lebendige Kraft 

 repräsentiren, welclie während längerer Zeit parallel und senkrecht 

 zur Einfallsebene durch ein Volumelement (== l) der Trennungs- 

 fläche hindurchgeht, und welche im allgemeineren Falle zur Bil- 

 dung beider gebrochenen Wellen verbraucht wird, so werden diese 

 Gleichungen auch dann noch gelten müssen, wenn man die unter- 

 drückten Summenzeichen wiederherstellt. 



Addirt man dieselben und ersetzt a durch seinen vorstehenden 

 hypothetischen Werth, so kommt: 



(§,' — ^- = i5)'-^(l— tangrtanga^cos^) 



cos 6! 



und in Rücksicht auf die Bedeutung von 2^' 



sine cos e(@- — 9^^) = :i2)^sinrcosr(l — tang 7' tang § cos ö)i/- 

 oder bekanntlich auch: 



Fcose(e-— 91') = :S2)'6ü,cosr,..^ 

 wo Mg , 7\ Geschwindigkeit, resp. Brechungswinkel des Strahles 



