956 Gesammtsiizung 



Über die positiven Zahlenwerthe Ä ^b ^ a ^ ß lässt sich nur 

 aussagen, dass, wenn keine Umschliessung einzelner Leiter statt- 

 findet, immer 



A> Xh und 0! > /3 



sein muss. Denkt man sich nun sämmtliche Leiter für einen 

 Augenblick durch Drähte von verschwindender Capacität verbunden 

 und mit dem gemeinsamen Potential V geladen, so sind die Eiek- 

 tricitätsmengen: 



aufl . . . V(Ä — ß,-~ß,,..~-ß^)=.VK, 



auf 1 . . . V(a, — b,) = Vk, , 



auf 2 . . . V(a2 -~ b.^ = Vk, u. s. w. 



In diesem Falle ist aber die elektrische Dichtigkeit auf den sehr 

 nahe gegenüberstehenden Flächentheilen verschwindend klein. Man 

 kann sich also unter den Grössen K ^k^ ^k^ ... die Capacitäten 

 derjenigen Oberflächentheile vorstellen, welche nicht von anderen 

 Oberflächentheilen des Systems überdeckt sind. Führt man diese 

 Grössen in die vorhergehenden Ausdrücke ein, so ergeben diese: 



1) 



E 



=^VK-\-ß,{V- 



-^0 + 



2) 



ei 



= Vyk^-{-b^{v,- 



-F). 



3) 



€■2 



== ^72^2 + ^2(^2- 



-F) u 



s. w. 



Darin bedeuten je zwei Glieder von der Form ß (V — v) und 

 b(v — F) offenbar die beiden elektrischen Schichten, welche an den 

 gerade gegenüberstehenden Oberflächentheilen angehäuft sind. 

 Unter den gemachten Voraussetzungen können aber nach einem 

 bekannten Satze solche gegenüberstehende Schichten näherungs- 

 weise durch 



ausgedrückt werden, worin die Inhalte der Flächen, ^ den Ab- 

 stand derselben bedeutet. Man kann also bei der Rechnung die 

 Grössen ß und b als gleich annehmen und zwar mit um so grös- 

 serer Berechtigung, je näher die Übertrager zu dem Inductor ge- 

 stellt sind. Wesentlich für die folgende Betrachtung ist jedoch 

 nur der Umstand, dass die mit Ä", ^ bezeichneten Grössen gegen die 

 ß und b als sehr klein angenommen werden können. Was vorher 



