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4) . . . V,{K-i-ß,-hk,} ==Vo{K-^ß,}-V^b,. 



5) . . . V;{K-hß,-hIc,] = V^{K-\-ß,}~Voh. 



Hieraus ersieht man leicht, dass die Potentiale FJ,^ und V^„ nach 

 dem mten Stoss ausgedrückt sind durch die Gleichungen 



6) .... (V„, + V;„) = (F„ + F„')./», 



7) . . . . (F„-F;,) = (F„-F„').i^»', 



in welchen die Constanten die Werthe 



8) / = — ^ — naherungsweise == -- — - 



^. ^ K-hßs-hh .., . K-{-2h 



9) i' = — — yj — naherungsweise == 



K^ß,~hk, ^ K-\-k,-^h, 



besitzen. Die Summe der Potentiale nimmt also geometrisch ab, 

 die Differenz wächst. Wenn m eine grosse Zahl ist, so werden 

 die Endzustände F„^ und F^'^, welche beziehungsweise durch 



Fq + Fq' ^„^ V.-Fo' _j,„ 



ausgedrückt sind , nahe entgegengesetzte sein. Dem Anwachsen 

 der Potentialdifferenz auf den Inductoren wird schliesslich durch 

 die unvermeidlichen Ladungsverluste eine Grenze gesetzt. Der 

 Factor F^ welcher als Maassstab für die multiplicirende Kraft der 

 Maschine gelten kann, nimmt ab, wenn die Capacität K der Induc- 

 toren wächst. Es ist also nicht vortheilhaft, wie es Varley thut. 

 die Inductoren als Elektricitätsquellen zu benutzen, indem man sie 

 etwa mit den Belegen p und q einer Leydener Flasche verbindet. 

 (Siehe Fig. 1.) Bei Varley 's Maschine Averden übrigens die Über- 

 trager von den Inductoren umschlossen i), wodurch /Cj verschwin- 

 det. Bei der Holtz 'sehen Maschine, insofern sie dem obigen 

 Schema entspricht, ist K möglichst klein, besonders in der 1878 

 angegebenen Doppelmaschine. Am Vortheilhaftesten wird es offen- 



^) Unter dieser speciellen Voraussetzung ist die Theorie der Varley- 

 sehen Maschine schon von Maxwell gegeben worden. 



