vom 11. Decemher 1879. 961 



der Kürze halber die k , l und ß aller Übertrager als gleich voraus- 

 setzen wollen. Diese vereinfachende Annahme soll in der Folge 

 beibehalten werden. Wir denken uns jedoch anstatt dreier Über- 

 trager unter jedem Inductor eine grössere Zahl derselben, nämlich 

 z, in Thätigkeit. Die Übertrager 1 bis z — 1 mögen durch vor- 

 herige Ladung die gleichnamigen Potentiale TFj , TF2 ? ••• T^^_i er- 

 halten haben, wodurch ein gleichnamiges Potential v auf dem In- 

 ductor I entstehen wird. Durch Anwendung der Gleichungen 1, 

 2, 3 u. s. f. stellt sich die Ladung des Inductors für diesen Fall 

 durch 



13) o^vK-hß{v — W,)-^ß{v-W,)-\ ^ß(v~W,_,) + vß 



dar, woraus 



/3(TF,-f- - + TF,.0 



V = == 75 folfft. 



K-\-zß "^ 



Herrscht auf dem System bei II der entgegengesetzte Zustand, 

 so wird durch einen Stoss die Elektricität v . h des letzten Über- 

 tragers dieses Systems an Stelle von No. 1 befördert, während der 

 mit z — 1 bezifferter Übertrager bei I, w^elcher an die Leitung r 

 herantritt, sammt seiner Ladung aus der Gruppe der auf I influen- 

 cirenden Übertrager verschwindet. Diese ausgeschiedene Ladung ist 



Eine Vermehrung der influencirenden Elektricität hat eine Steige- 

 rung des Potentials v auf I zur Folge u. s. w. Für diese Steige- 

 rung ist also erforderlich, dass 



H) . , . ?;&>TF,_i.Ä; + &(TT^_i — zj) . 



Dies ist möglich und hängt von TF~_i ab. Haben ursprünglich die 

 Potentiale die übereinstimmenden Werthe 



TF, == TF2 = = W,_, 



so lässt sich die Bedingung für die Möglichkeit der Potential- 

 steigerung angeben. 



Aus Gleichung 13) folgt dann 



und somit besteht die Bedingung: 



