962 Gesammtsitzung 



k-i-b K-{-zß 



15) 2> 



b {z — l)ß 



Die Erfüllung dieser Bedingung ist möglich, da K neben zß in 



demselben Maasse verschwindet, wie k neben b. Der Ausdruck 



z 

 rechter Hand ist von der Grössenordnung — und man sieht zu- 



gleich, dass die Zahl der Übertrager bei jedem Inductor mindestens 

 drei sein muss. 



Es ist auch leicht^ einen wirklich ausführbaren Process der 

 Art anzugeben und genauer zu berechnen. Man stelle sich vor, 

 dass die Schleiffedern der Übertrager 1, 2 bis z — 1 durch Drähte 

 bei mit einander verbunden seien, etwa wie in Fig. 1 für 1,2 

 mittels Klammer angedeutet ist. Die Capacität dieser Verbin- 

 dung sei Q. Durch dieselbe wird im Augenblick des Federcon- 

 tactes auf den genannten Übertragern dasselbe Potential hergestellt. 

 Eine analoge Verbindung existire beim System II über t. Die in 

 beiden Systemen am rechten Ende befindlichen Übertrager Averden, 

 wne vorher, durch den Draht rs verbunden, und endlich sollen 

 beiderseits wieder übereinstimmende Werthe der constanten K,k, 

 b , ß und Q gelten. Bezeichnen nun Wq und Wo beliebige Anfangs- 

 potentiale auf den mit o resp. t verbundenen Übertragern, Vq und 

 v'o die gleichzeitig stattfindenden Potentiale auf den Inductoren, 

 bezeichnen ferner W^ , W/ und v^ , v[ der Reihe nach die betref- 

 fenden Potentiale nach dem ersten Stoss, so drückt sich die Zu- 

 standsänderung auf den mit o und t verbundenen Übertragergruppen 

 in analoger Weise wie bei der Ableitung der Gleichungen 4) und 

 5) des vorhergehenden Abschnittes aus. Man erhält die folgenden 

 Gleichungen: 



W,{Q-i- (z~i)k}-i- {z-l)b(W,-vO 

 = Wo {Q-^(z-~2)k]-i- (z -2)b( TFo ~ ro) - Kb 

 und 



w;{Q-}-(z-i)k}-^(z-i)b(w;-v[) 



= TT { Q + (^ - 2) k} + (z — 2)b( TFo' — r',) ~ v^b . 



Da die Ladung auf jedem Inductor immer Null bleibt, so bestehen 

 gemäss 18) noch vier Gleichungen für die paarweise mit demselben 

 Index bezeichneten Grössen v und W von der Form 



