vom 11. December 1879. 963 



16) . . vK-\-{z~i)ß(v—W)-\-vß^O. 



Die Rechnung zeigt sofort, dass die Potentiale TF„^ und W^^, wel- 

 che nach m Stössen auf den über o resp. t verbundenen Über- 

 tragern stattfinden, den Gleichungen 



w„-+w;,. = (Tr„ + TFj)./»' 



W„-W'„, = {W,--Wi).F'« 



genügen, in denen 



_ (7^+^/3) \Q + (^-2) {k + h) } — ^>/3 (^-1)^ 

 *^ (^K-^zß){Q + {z-l){k-^~-bß{z-lf ' 



^ - r^K-{-zß)\Q + {z-l){]c-\-h)} — hß{z-iy 

 Man sieht, dass stets /< 1, dagegen F:> 1, sobald 



ihß{z-~\) — (i^^-^/3)(^;-h^') > o , 



wie schon 15) besagt. Der Multiplicationsprocess ist ganz analog 

 dem der vorherigen Anordnung. Der Factor F kann im günstig- 

 sten Falle den Werth 



2z — Z *) 



z — 1 



nicht überschreiten. Auch in diesem Falle streben die Potential- 

 zustände der Leitersysteme beiderseits entgegengesetzten Werthen 

 zu. Zugleich sieht man, dass die Potentialsteigerung stets weniger 

 energisch von Statten geht, als bei der ersten Anordnung, da F 

 erst für z = oo den Grenz werth 2 annimmt. Gleichung 16) zeigt, 

 dass V mit W proportional wächst. 



Zur Verwirklichung der im Vorhergehenden untersuchten 

 Multiplicationsmethode sind die leitenden Verbindungen o und t 

 nicht noth wendiges Erforderniss. Ich habe dieselben nur zur Ver- 

 einfachung der Rechnung angenommen. Eine rotirende Glasscheibe 

 belegte ich in der Nähe des Randes mit zwölf gleich weit von 

 einander abstehenden Staniolblättern. Hinter dieser Scheibe brachte 



*) Dieser Werth ergibt sich, wenn Q = Ä'= ä; = -gesetzt werden. 

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