966 Gesammtsitzung 



Systemen bei I und II entgegengesetzte elektrische Zustände her- 

 gestellt, so dass in der letzten Entwickelung Wo = — Wq und so- 

 mit auch für die Potentiale auf den Inductoren die Werthe Vq = — Vq 

 gelten, und setzt man dabei voraus, den Inductoren I und II seien 

 nicht die Ladungen o, sondern beziehungsweise =h E ertheilt wor- 

 den, so specialisirt sich Gleicbung 1) für diesen Fall dahin, dass, 



E == VoK-i- (z-^l)ß(vo-Wo)-]-Voß , 



woraus 



' K-\-zß ^ K+zß 



folgt. Die der Ungleichheit 14) entsprechende Bedingung für diel 

 Potential Steigerung lautet in diesem Falle: 



woraus folgt, dass sein muss 



iß> E{k-rb) ^K + zß){k + h) 



^ • • • no(z~~l)bß'^ -^ {z—l)hß 



Die Potentialsteigerung geht in diesem Falle nach einem etwas 

 complicirteren Gesetz von Statten. Man findet durch die mehrfach 

 benutzte Schlussweise, dass nach m Stössen: 



F^ — 1 



W,r, = W,.F^''-^E.G 



F—i 



sein muss, wobei F die vorherige Bedeutung hat und G eine unter 

 allen Umständen positive Zahl bedeutet, welche man erhält, indem 

 man 2h (K -hzß) durch den Nenner des Bruches F dividirt. Hat 

 E mit Wo und also auch mit Vq das Vorzeichen gemein, so findet 

 also eine Potentialsteigerung erst recht statt. Man kann den In- 

 ductoren der bereits in Thätigkeit befindlichen Maschine also un- 

 beschadet noch Elektricität mit dem Vorzeichen desjenigen Poten- 

 tials zuführen, welches sie durch Induction von Seiten der Über- 

 trager bereits besitzen. Daher ist auch die einfachste Art der An- 

 regung die, dass einem der beiden Inductoren zu Anfang irgend 

 eine kleine Ladung direct ertheilt wird, deren Potential sich nun- 

 mehr steigert. 



Denkt man sich jedoch in 17) unter ^ eine dem Zeichen nach 

 mit Wq entgegengesetzte, stetige Elektricitätszufuhr, so ist t'o zu- 



