968 Gesammtsitzung 



Bevor ich jedoch eine Combination der Art beschreibe, will 

 ich die in Rede stehende Anordnung noch in anderer Weise er- 

 läutern, damit ihre Theorie ganz verständlich werde. Wir denken 

 uns an Fig. 1 nochmals die oben beschriebene Anordnung, jedoch 

 sei, um auch den allgemeineren Fall kennen zu lernen, die Lei- 

 tung rs unterbrochen. An die Drähte seien zwei gleich beschaf- 

 fene, grosse Leiter angesetzt. Wir untersuchen nun denjenigen 

 Beharrungszustand, welcher eintreten wird, wenn die Inductoren I 

 und II absichtlich auf den constanten Potentialen 4- ü und — v 

 erhalten werden. Dieser Fall wird bei der vorhererwähnten Com- 

 bination in der That durch fortgesetztes Drehen eintreten. Ausser- 

 dem soll zunächst vorausgesetzt sein, dass die Leiter bei r und s 

 in irgend einer Weise auf den constanten Potentialen -f-w und — u 

 erhalten werden. In diesem Falle wird sich durch die Rotation 

 schliesslich auch auf den Übertragergruppen 1 bis ^ — 1 beiderseits 

 ein stationärer Zustand + TF und — TF herstellen, bei welchem 

 gleich viel Elektricität zu- und abgeführt wird, so dass mit Bezug 

 auf die linke Seite der Figur: 



~-uk—b(u — v) = W.k-\- b(W—v) , 

 d. h. 



19) W= 2v- T — u 



sein wird. Die Elektricitätsmengen , welche durch einen Stoss in 

 die Leiter r und s getrieben werden, sind im Allgemeinen: 



± [W.k -^ b (W—v) — uk — b (u - v)} = ±(W—u)(b-i-k), 



also im Beharrungszustande: 



20) ±{2v.b — 2u(b-hk)}. 



Gesetzt nun, die Leitung rs sei zunächst geschlossen, d. h. w = 0, 

 so ist in ihr beim stationären Zustande der Strom ±2«;^, und 

 ferner ist 



b + k 



Aus 1) rechnet sich dann die Gesammtladung des Inductors I, 

 nämlich : 



