vom IL December 1879. 969 



h \ 



E = V (K-]-zß — 2{z—i)ß 



Die Klammergrösse, welche in diesem Falle die Capacität des Iii- 

 ductors ausdrückt, wird negativ, wenn 2;>2 und K und k kleine 

 Grössen gegen b und ß sind. Man sieht, dass der Inductor bei 

 geschlossener Leitung im stationären Zustande nicht nur keine, 

 sondern sogar eine seinem Potentialzustande entgegenge- 

 setzte Gesammtladung haben kann. Um also den Beharrungs- 

 zustand herbeizuführen, bedarf es also keineswegs einer grossen 

 Elektricitätszufuhr. Auch durch Formel 18) war schon gezeigt, 

 dass eine Multiplication in positivem Sinne sogar noch bei einer 

 kleinen negativen Ladung möglich ist. 



Wird nun die Leitung r und s geöffnet und wiederum dzv 

 constant erhalten, während sich die oben erwähnten Leiter bei r 

 und s langsam durch die Thätigkeit der Maschine laden, so ist 

 klar, dass dieselben schliesslich eine Ladung erreichen, bei welcher 

 nicht nur die Gleichung 19) erfüllt sein wird, sondern schliesslich 

 auch die genannten Leiter dieselben Endzustände + W und — W 

 annehmen, welche auf den Übertragergruppen 1 bis 2: — 1 zuletzt 

 stattfinden, da diese Übertragergruppen fortwährend Elektricität an 

 r und s abgeben. Dann wird nach 19): 



vb 



= Tr = 



b-hk 



Man findet leicht, dass in diesem Grenzzustande überhaupt durch 

 die Übertrager keine Elektricität mehr von 3 nach 4 und von 6 

 nach 1 in Fig. 1 übergeführt wird, so wie, dass die Übertrager- 

 gruppen 1 bis z — 1 beiderseits (wenn man von den oben mit Q 

 bezeichneten Capacitäten der Verbindungsdrähte absieht,) schliess- 

 lich die Gesammtladungen Null, wenn auch ein von Null ver- 

 schiedenes Potential haben. Berechnet man die Elektricitätsmenge, 

 welche in diesem Endzustande auf den Inductoren etablirt ist, so 

 findet man durch Anwendung der Gleichung 1): 



^=±.{ir+./3(i-^J) 



Die Capacität des Inductors ist also in diesem Falle nur eine Zahl 

 von der Grössenordnung K. 



