Критическш пересмотръ формъ кристалловъ минеральнаго царства. 145 



или мен-1е приближаются къ ромбическимъ, или даже тетрагональнымъ и гексагональнымъ. 

 Простое внимательное разсмотр'Ьнхе составленныхъ дтаграммъ достаточно для того, чтобы 

 составить уб'Ьжденхе, что число представителей моноклинной сингон1и т^мъ въ значительно 

 большей степени уменьшается, ч'Ьмъ р-Ьзче выражается ихъ различ1е отъ кристалловъ ром- 

 бическихъ. Крайними уклонен1ями въ этомъ отношен1и изъ кристалловъ кубическаго типа 

 является ателеститъ, VIII класса и I разряда, гд'Ь уклоненхе превышаетъ даже 972° (^^^' 

 ственно даже двойную величину), а изъ кристалловъ гипогексагональнаго типа амФиболъ 

 IX класса и II разряда, гд'Ь уклонен1е около 7^4° (тоже собственно сл']^дуетъ считать вдвое). 

 Но даже так1я уклонен1я являются совершенно исключительными. Громадное же большин- 

 ство остальныхъ гораздо меньше и вообще въ большей или меньшей степени приближается 

 къ нулю. 



Эта закономерность выражена такъ р-Ьзко, что при разработк'Ь основъ молекулярной 

 статики съ нею придется считаться на первомъ м'Ьст'Ь. 



Въ связи съ нею, конечно, находится и то обстоятельство, что правильная установка 

 ни разу не привела къ большему уклонен1ю отъ представителей высшихъ видовъ сингон1и, 

 но очень часто приводила къ значительному приближешю къ этимъ видамъ. 



Для того, чтобы показать, какъ р^зко выражается это понижете ассимметрги при 

 правильной установк-Ь, приведемъ на память хотя бы соотв'Ьтственные случаи, относящ1еся 

 къ I разряду моноклинныхъ кристалловъ гипогексагональнаго типа. 



Наибол-Ье р'Ьзкимъ прим-Ьронъ такого понижен1я служилъ прим'Ьръ натрита (то есть 

 обыкновенной соды). При неправильной, кубической, установк'Ь этого минерала м'Ьрою ассим- 

 метрш служилъ уголъ 31° 8'; при правильной, гипогексагональной, этою м-Ьрою является 

 уголъ 3° о'; величина понижен1я ассиммегр1и представлена угломъ 28° 8'. Но если это 

 наибол-Ье р'6зк1Й прим'Ьръ такого понижен1я, то и въ другихъ случая хъ это понижен1е 

 весьма значительно, а именно: для титанита 25° 6', для нептунита ок. 24:^/°, для аугеллита 

 22° 13', для дикинсонита ок. 22°, для баритокальцита 21°, для реальгара 19° 41', для 

 глауберита 19° 30' для ломонтита 19° 21', для колеманита 18° 47', для дурангита 

 18° 29', для лаксманита 16° 30', для триплоидита ок. 14^2°, для липарита 13° 50', для 

 щанохроита 13° 42', для вагнерита 13° 10', для дитцеита ок. 12У2°, для каинита 11° 40', 

 для Фидлерита 11° 12, для пикромерита 10° 49', для монацита 9° 56', для бледита 6° 55'. 

 Наименьшая изъ этихъ величина почти подходитъ къ 1)'Ьдкимъ наибольшимъ уклонен1ямъ, 

 отличающимъ моноклинные кристаллы отъ ромбическихъ. 



Только что отм'Ьченная законность не только важна для пониман1я и правильной поста- 

 новки основъ молекулярной статики, но можетъ служить въ изв-Ьстномъ ряд-Ь случаевъ 

 важнымъ указан1емъ на правильную установку кристалла. 



Эту законность мы можемъ Формулировать коротко и инымъ образомъ: эллипсоидъ 

 сингонш всегда въ большей или меньшей степени приближается къ эллипсоиду вращенгя. 



Но дальше этого идти нельзя. Изъ отв-&та на первый вопросъ непосредствепно усма- 

 тривается, что если зам-Ьчается приближен1е къ эллипсоиду вращен1я, то вовсе не зам-Ьчается 



Зап. Фдз.-Ыат. Отд. 19 



