ХИМИЧЕСКИХЪ СОЕДИНЕНШ И ЕЯ ОТНОШЕШЯХЪ КЪ ИХЪ СОСТАВУ И СТРОЕНШ. 5 



очень мелкихъ частичекъ (молекулъ), им'Ьющихъ шарообразную или близкую къ ней Форму. 

 Т. 0. выполнен1е пространства зд'Ьсь должно быть одинаковымъ для всЬхъ трехъ состоян1й, 



что и вытекаетъ изъ выведеенаго нами уравиеп1я — = -^ для гЬлъ газообразеыхъ и 



жидкихъ. Этотъ законъ однако является лишь идеальнымъ, предЬльнымъ, такъ какъ онъ 

 требуетъ, чтобы геометрическая Форма частичекъ была бы совершенно точно одинакова 

 для всЬхъ трехъ состоян1Й, что трудно допустить, такъ какъ твердое состоян1е представ- 

 ляетъ значительныя отлич1я отъ двухъ другихъ. Въ самомъ д'Ьл'6: въ случа'Ь газообразнаго 

 состоян1я мы им'Ьемъ молекулы совершенно свободными отъ взаимнаго притяжен1я и сво- 

 бодно движуш,имися въ пространств"!. Сила сц'Ьплен1я между ними, обусловливающая обра- 

 зован1е бол-Ье сложныхъ, чймъ химическая молекула, групнъ атомовъ, равна въ нихъ нулю. 

 Въ гЬлахъ жидкихъ она также настолько мала, что мы долясны допустить въ нихъ суш,е- 

 ствован1е отд'Ьльныхъ, свободныхъ молекулъ, не им'Ьющихъ свободнаго поступательнаго дви- 

 жен1я лишь потому, что сосЬднхя молекулы, еще очень близк1я къ данной, оказываютъ на 

 нее значительное притяжен1е, позволяющее ей свободно двигаться въ СФер-Ь ихъ притяже- 

 шя, но не допускающее ее удалиться въ пространство, иначе какъ только съ поверхности 

 жидкости. Въ твердыхъ т-Ьлахъ мы им'бемъ н'Ьчто иное: сила взаимнаго притяжен1я молекулъ 

 въ нихъ такъ велика, что они образуютъ аггрегаты бол'Ье сложные и геометрическая Форма 

 этихъ аггрегатовъ будетъ значительно отличаться отъ шарообразной. Этимъ объясняется 

 тотъ Фактъ, что тЬло въ твердомъ состоян1и им-Ьетъ различное строен1е въ разныхъ на- 

 правлен1яхъ и сл-Ьдовательпо различную плотность. Въ немъ составляющ1е его аггрегаты 

 слагаются, образуя въ разныхъ направлен1яхъ различные промежутки между собою, и т. о. 

 наполнен1е пространства, т. е. истинная плотность ихъ должна различаться отъ таковой же 

 для жидкаго состоян1я, гд-Ь вьшолнен1е пространства во всЬхъ направлен1яхъ будетъ одина- 

 ково и равном'Ьрно. Т. о. для тЬлъ газообразныхъ и жидкихъ уравнен1е — = — будетъ 



им-Ьть всю силу, для т-Ьлъ же твердыхъ, кристаллическихъ, оно будетъ представлять откло- 

 нен1я (вообще пебольш1я), зависяпця отъ того, что образующ1е ихъ аггрегаты им'Ьютъ от- 

 личную отъ шара геометрическую Форму. Когда твердое г&ло будетъ дезагрегировано на 

 отд'Ьльныя молекулы, напр. въ случа"! его растворен1я, то очевидно тогда и къ нему будетъ 

 применяться приведенное правило. Опытныя данньш вполн-Ь подтверждаютъ эти соображе- 

 н1я. Мы разсмотримъ сначала истинную плотность гЬлъ въ ихъ газообразномъ и йсидкомъ 

 состоян1и и уже потомъ обратимся къ изучен1ю ея для твердаго состоян1я и состоян1а въ 

 растворахъ. 



Какъ мы вид-Ьли выше, для опред'Ьленхя истинной плотности нужно знан1е плотности 

 даннаго гЬла въ обыкновенномъ состоян1и и знан1е его показателя преломлен1я. Съ опытной 

 стороны вс! эти величины опред'Ьляются однако далеко не съ одинаковой точностью. Обык- 

 новенная плотность т'Ьлъ газообразныхъ опред-йляется легко и точно изъ ихъ молекулярнаго 

 в-Ьса, она, какъ изв-Ьстно, равняется половин-й посл-Ьдияго. Точно такъ-же точно опред'Ьляются 

 уд-Ьльный вЬсъ и показатели преломленхя жидкихъ т'Ьлъ, но опред'Ьлен1е показателей пре- 



