ХИМИЧЕСКИХЪ СОЕДИНЕНШ И ЕЯ ОТНОШЕНШХЪ КЪ ИХЪ СОСТАВУ И СТРОЕНШ. 11 



виситъ отъ плотности среды и обусловливается т-ймъ сопротивлен1емъ распространенш све- 

 тового дв0жен1я, которое оказываетъ данная средина въ силу того, что плотность ея будетъ 

 иная, ч-Ьмъ та, которую им-йла та среда, въ которой сначала им-бло м-Ьсто движете ЭФирныхъ 

 частичекъ. Это сопротивленхе будетъ различно, смотря по тому, какова будетъ скорость ко- 

 лебан1я ЭФирныхъ частичекъ, или, иначе, какова будетъ длина волны ихъ движен1я. Понятно 

 теперь, что мы для всякой длины волны должны получить особое значен1е В и для того, что- 

 бы судить о настоящей ея величин'Ь, мы должны освободить ее отъ вл1ян1я длины волны. 

 Это вполн'Ь достигается прим-Ьненхемъ къ ней той или другой дисперс1онной Формулы. Мы 

 остановились на Форму Л'Ь Кош и, какъ дающей для д^лей химическаго изсл-Ьдованхн совер- 

 шенно достаточно точные результаты. Т. о. мы должны положить 



или 



^х = -О'. -^- V (I) 



Для вычислен1я величинъ В^ж В очевидно необходимо опред-блеше В\ для двухъ ка- 

 кихъ нибудь длинъ волнъ, при данной температур-Ь, всего лучше наиболее отстоящихъ другъ 

 отъ друга. Этому услов1ю хорошо удовлетворяютъ г1 св-Ьтовьт колебан1я, которьш испу- 

 скаются водородомъ, раскаленнымъ гальваническимъ токомъ въ Гейслеровской трубк'Ь, и 

 которьш им-Ьютъ длину волны а = 6 563.04; (3 = 4861.49; у = 4340.16 (но Эмсу). Этими 

 величинами мы и будемъ пользоваться въ дальнМшемъ изложенш, а теперь обратимся къ 

 наблюдешямъ Кеттелера, для св-Ьтовыхъ волнъ, испускаемыхъ пламенемъ Хг = 6708.2, 

 Т^= 5350.65 (Кайзеръ и Рунге) ж Nа = 5896.15 (Роуландъ), произведенныхъ въ 

 широкихъ пред'йлахъ температуры, такъ какъ эти наблюден1я даютъ возможность получить 

 очень любопытные выводы. Для вычислен1я по Форму л1& Коши мы составляемъ для данной 

 температуры два уравнен1я и получаемъ (для Вг и Т1) 



■Ы' Г)« , Д/2 



^ П — -^ о ~*~ /Х 2? 



откуда им-Ьемъ 



X/ ТА — X/ Т1 



и -^ Т1 



Щ в (II) 

 и/ 



гд-Ь им'Ьемъ только одно неизв-Ьстное — Б, вставляя его значен1е въ урав. I, находимъ и 

 величину Ъ\. Если мы будемъ составлять подобныя уравненхя для наблюден1й при разныхъ 

 температурахъ, то оказьшается, что разности Т)'^,. — В\1 или, общее, В\ — В\^ остаются 

 всегда постоянными. Такъ для Вг и Т1 им'Ьемъ 



В' и - В'^ = 



при — 10° = 0.0537 при 40° = 0.0538 

 » О = 0.0539 » 60 = 0.0541 



» -ь 10 = 0.0537 » 80 = 0.0542 



» -ь 20 =0.0538 » 100 = 0.0543 Среднее = 0.0539 



2* 



