8 А. ПЕТГ0ВСК1Й. 



Въ ыее входятъ четыре множителя: 



1) постоянный множитель Л, характеризуюш,1Й общую интенсивиость процесса; 



2) тригонометрическгй вш (ю^ — уг-нср), показываюш,1й, что разсматриваемое явлешс 



представляетъ перюдическ1й процессъ; 



3) функцгя разстоянгя — , показывающая понижеы1е интенсивности процесса при удалении 



отъ вибратора, ионижен1е, происходящее всл-Ьдстехе того, что энерпя распред-Ьляется 

 на б6льш1Й и большш объемъ; 



4) показательная функцгя е~"'~^'', показывающая постепенное ослабление процесса, какъ 



съ течен1емъ времени, такъ и съ передачей его въ дальн'Ьйш1я точки пространства; и 

 то и другое происходить всл4дств1е безвозвратныхъ потерь энерг1и (напр., перехода ея 

 въ тепло). 



Если зададимъ величин'! г постоянное значен1е г^, то полученная Формула 



П, = л — - — 8Ш (со^ — у/! н- ср) (7) 



выразить колебательный процессъ, совершающ1йся въ опред-Ьденной точк4 пространства. 

 Пер1одъ колебан1й этого процесса равенъ 



21Г 



декрементъ (натуральный логариемическш) 



В == ост: = 2т: 

 множитель временнаго затухан1я 



Каждая изъ указанныхъ величинъ сохраняетъ одно и то же значение для всЬхъ то- 

 чекъ пространства. 



КоэФФИщентъ амплитуды колебан1Й величины П равенъ —; ясно, что онъ изм-Ьняется 

 обратно пропорц1ональпо разстоян1ю отъ вибратора. 



Начальная Фаза колебан1й для начала координатъ характеризуется величиной (р. Изъ 

 самаго понятхя о распространенхи волны сл'Ьдуетъ, что такова же начальная Фаза и для 

 всякой другой точки пространства. Принимая 9 за характеристику начальнаго состоян1я, 

 мы гЬмъ самымъ устанавливаемъ начало счета времени, именно условливаемся считать 

 время отъ того момента {I = 0), когда волна отправляется отъ вибратора (г = 0). Ясно, 

 что во всякую другую точку пространства она придетъ позже, а именно въ точку съ коор- 



а 



