28 



А. ПКТ1'0ВСК1И. 



(^Л = 



2А1Ш VI -+- Х>'2 со8б —П' ю Т 



УЬ'^(й-^ч-{а — ЬыП')^ ''^ 



81П (соГ Н- -р -+- у^) 



^ ''|'г — аХ)' -+- Ь«> (1 -^ 1>'2) 



(50'0 



(^Л.= 



^ЦыУИ-1)'2 81Пб —В'шТ . 



* ^'' Т^Ь2 0)2 -ь (а — Ьсо /)')'' '■' 



8Ш (ооТ-1- (р -Н у^ 





; 



(5Г0 



Съ другой стороны, напряжен1е магнитнаго поля въ точкахъ, расположенныхъ весьма 

 близко отъ вибратора, должно выражаться Формулой ^): 



Р.. = и 



зтб 



(68) 



Отождествляя Формулы (47") и (68), напишемъ: 

 г1=-Лш У1-н1>'2 е~^'''^^81п((оТ-нср-ьу,,)=Аое-^'"^ [со8(соГ-н0)-1)'8ш(соГ-но)]...(69) 

 а такъ какъ г = ^, то, интегрируя, получимъ: 



^^ = ^е-^'"^ 81П (со Т-н о) 



(70) 



Это означаетъ, что, при описываемомъ процессЬ распространен1я волнъ, въ вибратор* 

 происходитъ колебательное движен1е электричества по закону: 



^ = д^ е ^ '^'* 8Ш {ы1 и- ср), 



(71) 



прпчемъ коэФФицхентъ амплитуды колебанш электрическаго заряда равенъ: 



А 



(72) 



1) Д-Ьйствительно, магнитное поле въ какой-либо точк-Ь создается, во первыхъ, токомъ, циркулирующимъ 

 въ самомъ вибраторе, во вторыхъ, токами см4щен1я и проводимости, циркулирующими въ окружающей его 

 сред*. Эти токи см4щен1я и проводимости являются продожен1емъ тока вибратора и распределены вполне 

 симметрично относительно его центра, т.-е. начала координатъ. Каждая пара такихъ токовъ создаетъ въ точ- 

 кахъ, прилегающихъ къ вибратору, поля противоположнаго ваправлен1я, следовательно, взаимно ослабляющ1я 

 другъ друга. Поэтому съ небольшою погрешностью можно принять, что поле въ этихъ точкахъ зависитъ окон- 

 чательно только отъ тока самого вибратора. Если же длина последняго весьма мала, сравнительно съ длиной 

 волны, то вапряжен1е поля можетъ быть выражено, согласно закону Лапласа-Б10-Савара, Формулой (68). 



