32 



А. ПЕТ1'0ВСК1Й. 



В'шТ . 



К = — Лшу УХ-л-В'^ У\^.а'^!-^ 81П о е~^ "^^ 81П (соТ-нй-ну ) 





1-+-2)'2 е— V л —В'шТ 



{Р,Х = 2^[^- 7 ^^. -1^ совО в— 81п (соТ -+- ср -^ у,) 



1 _ Х»'2 _ 21)' Л 

 '''= /г— _Г(1.. 



[(1 — Л'^) й' -н 22>'^ 



{Р,\^ = А^^.^о'^1 -+- В'') '-^ 5111 6 е~^ "' 81и (соТ -н ? -4- у^ 



, 2В' 



(84) 



(85) 



(86) 



Съ перваго же взгляда видно, что магнитная сила и тангенщальная проэкщя электри- 

 ческой силы при большихъ разстоян1яхъ отъ вибратора уменьшаются, изм-Ьняясь обратно 

 пропорщонально первой степени разстоян1я, а рад1альная проэкщя электрической силы 

 уменьшается, изм'Ьняясь обратно пропорц1онально квадрату этого разстоян1я. Значить, при 

 большихъ разстояшяхъ рад1альной составляющей можно пренебрегать, т.-е. считать, что 

 электрическая сила направлена перпендикулярно ^) линш г. 



Подставляя въ коэФФИц1енты амплитуды значен1я ■/ и д! по Формуламъ (15") и (67'), 

 получимъ : 



Р^ = -Лш У 1н-1>'2 т/со У [6^ со='-н(й-6со1)')2] ( 1-ь1)'2) 1-1' 810 9 е~-^' "^ 8Ш (соТ-4-^н-у|^)...(84') 



1) Отношен1е коэФФишентовъ амплитуды тангенщадьной и рад1альной, составляющихъ напряжен1я элек- 

 трическаго поля, равно: 



X /1 -4- й'^ г 8111 О -/1-ч-сг'г 



2 созв 2 



/»•(;§ 9. 



Такъ какъ й'- заключается въ пред'Ьлахъ О » 1, то это отношение заключается въ предйлахъ: 



Въ предшествующихъ прим4чан1яхъ было выяснено, что Формулы (84), (85) и (86) при й'ф применимы 

 тогда, когда /г не мен4е 100. Если поставить еще условхемъ, чтобы разсматриваемое отношение было также не 

 менЬе 100, то получимъ: 



1§ 9 > УТ 

 9 > 55°. 



Это значитъ, что, съ точностью до 10/о, электрическая сила можетъ считаться перпендикулярной къ на- 

 правлен1ю г даже при отклонен1и на 35° отъ экватор1альноГ1 плоскости вибратора. 



