34 А. ПЕТР0ВСК1Й. РАСПР0С1РАНЕН1Е ВОЛНЪ ОТЪ ВИБРАТОРА ГЕРЦА, ПОМ'ИЩЕННАГО ВЪ ПРОВОДЯЩЕЙ СРЕДЪ. 

 ^ _ Л^ 1^X0)^ 1 . -п'г . ^а1)'[Ъо>а->-П'^)-*-г1{Р'-а')] ) ~2уг\-^ -2ЫВ'-\ .„„, 



Д = ^^^(1-н1)'^ч- ^°^^Г^-<^ЛГ^-Г^;!^:~''^^ и~'"^'' (89') 



..... СХ)' ( _ о' ш^ -+- (а и- 00)1) ^* ) \ " / 



Легко убедиться, что выражение, стоящее въ Фигурныхъ скобкахъ, всегда положи- 

 тельно, а потому положительны и сами величины Е.1 и Е. Это означаетъ, что энерпя уно- 



2 



сится въ пространство отъ вибратора, излучается имъ. Если бы среда не обладала прово- 

 димостью, т.-е. у равнялось нулю, то количество энергш, проходящее черезъ какую-угодно 

 Сферу, оставалось бы однимъ и т'Ьмъ же, независимо отъ радиуса этой сФеры. Но, при на- 

 лич1и проводимости, эти количества уменьшаются по мйр'Ь удаленхя отъ вибратора: разница 

 между ними расходуется въ сред'Ь на необратимые процессы, поглощается средою. 



Все вышеизложенное относится къ самому общему случаю распространен1я волнъ 

 вибраторомъ. Къ частнымъ случаямъ перейдемъ, сд'Ьлавъ соотв'§тствующ1я добавочныя 

 предположешя. Такъ, наприм'Ьръ услов1е: 



!)' = О 



опред'Ьляетъ случай распространен1я волнъ, создаваемыхъ незатухающими колебан1ями; 



= 



опред'Ьляетъ случай распространен1я волнъ въ идеальномъ изоляторе (случай Пирсонъ 

 и Ли); 



о = О и I)' = О 



опред'Ьляетъ случай распространен1я въ идеальномъ изоляторе волнъ, создаваемыхъ неза- 

 тухающими колебан1ями (случай Герца). 



Детальный разборъ явленхя я оставляю до следующей статьи. 



Подставляя эти звачевхя, Еолучимъ : 



соа 



( V ~ ^1^ 8111 (20 -+- тг^, -+- г^У — В' СОЗ (2? -н г,л -+- ^^^) 



В' 1-4- В'^ 



а2 (1 -н Х)'2 -I- 2В'(В' — й')) -ь 4аЬ(оБ' (1-н1)'2) -4- Ъ^ ш^ {1-*-В'^)^ 



В' (1 -+- 1)'2) 5 VI ■+■ й'2 [62 «2 -ь (а -4- Ь(оХ>')2] 

 1 Ь2а)2-+-(ач-Ьш1)')2 ) 1)1 п ^ 1)'2\1 уТ- 



'(1Н-Х)'2)!!УЦ_Й'2 



Наконецъ, поставляя это выражение въ Формулы (88) и (89), получаемъ (88') и (89')- 



А. Петровск!й. 



