DES MOUVEMENTS ASTRONOMIQUES. 11 
maxima coincident; que si, par exemple, la puissance — 5 de la distance 
de leurs centres d'inertie est négligeable , leurs moments de rotation sont 
nuls quand leurs axes d'inertie principaux coincident. 
Les mouvements de ces systèmes rigides autour d'un de leurs points ne 
peuvent done être que des oscillations. 
4. Fluides. — Passons au cas des systèmes dont les points matériels ne 
Sont pas solidaires, mais liés seulement entre eux par des forces d'attraction 
et de répulsion qui leur laissent une certaine liberté de mouvement relatif et 
€xaminons d'abord les masses déformables connues sous le nom de fluides 
en mécanique rationnelle. 
Les conditions d'équilibre des fluides sont basées sur le principe de légale 
transmission des pressions en tous sens autour d’un point. En appelant X, Y, Z 
les composantes parallèles à trois axes des forces extérieures agissant sur une 
Masse fluide, p la densité au point (xyz) où la précision est p par unité de 
Surface, et dp la variation de pression quand on passe du point (xyz) au 
Point voisin (a + dx, y + dy, z+ dz), ona 
dp = ¢ (Kdx + Ydy + Zdz). 
Pour que l'équilibre soit possible, c’est-à-dire pour que toutes les molé- 
cules du fluide puissent occuper en même .temps des positions d'équilibre 
Stable, il faut que p soit fonction de x, Y, = ou que le second membre de 
Péquation précédente soil la différentielle d’une fonction de x, y,.2, ce qui 
exige 
d.eX d.eY d.pX 
d.eZ d.eY diez 
Me. dre dy 
dy dx ‘ dz 
Si p peut être regardé comme constant (liquides) ou s'il est fonction de p 
(ce qui est vrai pour les gaz, soumis ou non à la loi de Mariotte), les condi- 
lions sont satisfaites lorsque la masse fluide est soumise à l'attraction d’un 
Système matériel quelconque; car, en appelant T le potentiel de ce système, 
elles se réduisent aux identités 
dT dT dT dT av dT 
dæ dy iE dyde dzdx T dedz’ dydz FA dzdy : 
