14 DE L'ORIGINE ET DE L'ÉTABLISSEMENT 
l'établissement d’un mouvement continu de rotation est fondamentale, et 
trop importante pour que je ne cherche pas à la mettre en lumière par l’ana- 
lyse. Tel est le but de ce paragraphe et des suivants qui renferment des cas 
très-généraux. 
Soit M’ (fig. 2) un système matériel composé d’une masse sphérique cen- 
Z i 
m . 
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Z Be pe 
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D 
Z 
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en 
Fig. 2. 
trale » à centre fixe O’ et de masses exté- 
rieures dm! assujellies à se mouvoir suivant 
les rayons émanant de O’. 
Soient p! la distance de l’une des molécules 
dm! à O' et 9(e)'dm! la résultante suivant le 
rayon p’ de la force attractive de » sur dm! 
et d’une force répulsive agissant aussi suivant 
ce rayon. 
Dans l’état d'équilibre de ces forces p' = p, 
et l’on a 9 (p,) = 0. 
g(p!) est positive, c’est-à-dire agit pour 
éloigner dm! de O', quand p! < pı; 9 (pe!) est 
négative, au contraire, quand p’ > p, soient 
actuellement M une masse rigide, O son centre 
d'inertie, D la distance de ce centre au centre fixe 0’. 
Prenons pour axe des z la droite OO! et par O et O' menons dans deux 
plans perpendiculaires entre eux et passant par OO’, les axes Ox, Ox’; 
Oy, O'y'; parallèles deux à deux et perpendiculaires à OO’. 
Les coordonnées d’un point par rapport aux axes Ow, Oy, Oz sont a, y, 3; 
les coordonnées par rapport à O'g’, O'y', O'z’ sont a’, y", 3! et l'on a 
BRU 
Uy 
z=z' =+ D. 
Soient AX, AY, AZ les composantes paralléles aux axes, de l’action accé- 
lératrice de M sur la molécule dm’. 
Pour arriver à l’état d'équilibre, chaque molécule avancera ou reculera 
sur son rayon à partir de sa position initiale pour laquelle p! = p, jusqu'à ce 
