DES MOUVEMENTS ASTRONOMIQUES. 19 
Dans tous les cas done, comme ¢ (4!) n’a pas changé, la somme 9(¢') Dt + 5 
augmente algébriquement et par conséquent, quelle que soit 9(¢'), p! est plus 
grand pour — + que pour + 9. 
. Ce résultat provient de ce que le centre d'inertie O de M est placé sur 
laxe des z/ négatifs. 
3° Ces points établis, soit (fig. 3) O’ la projection de l'axe OO'2! sur 
le plan æ/0'y!'; le plan MO'N 
faisant avec æ/0! l'angle é, dont 
la tangente est —; contient la 
section de la surface, symétrique 
par rapport à O'z’. 
Supposons Va? + b? > 0. 
On déduit de la remarque 1° 
qu'un point K’ de la surface 
de M’ ayant pour coordonnées 
ë + y etp aun rayon vecteur 
o, projeté en O/K! sur x'0'y/, 
plus grand que le rayon vecteur 
v o! du point K” dont les coor- 
Fig. 3. données sont é, + y + 7 et 9. 
Le rayon vecteur //!! de K!” (& +Hr— y, p) égale le rayon p’; le rayon 
P de K” (é, + 2r — y, p) égale p''. | 
Il en résulte que les perpendiculaires égales K'S’, K'’’S''’, abaissées de 
K’ et K” sur le plan MO/N, sont plus grandes que les perpendiculaires 
égales KS”, K°S" abaissées de K” et K” sur le même plan. 
Ainsi, à tout point K’ de la masse M’ répond un point K™ tel que la dis- 
lance K"S” au plan MO'N est moindre que K'S’. (Si Va? + 6? était négatif, 
K"S" serait > K’S!.) 
La somme algébrique de toutes les perpendiculaires abaissées de tous les 
points de M! sur le plan MO! N n’est donc pas nulle. 
Si nous considérons.les quatre molécules de M’ primitivement situées sur 
la surface sphérique de rayon p’, que la déformation de la masse a transpor- 
tées en K/, K”, K” et K”, le centre d'inertie du système de ces quatre 
molécules égales se trouve done projeté sur x’O'y' en g au milieu de la 
