DES MOUVEMENTS ASTRONOMIQUES. 59 
sa position initiale; mais il atteint rapidement son minimum et se remet à 
croître (comme dans le cas d’une trajectoire hyperbolique due à une vitesse 
initiale). p atteint son minimum aulant plus rapidement que T est plus 
grande. T diminuant encore, langle de la trajectoire et du rayon vecteur 
initial est de plus en plus faible; le rayon vecteur n’atteint son minimum 
qu'après avoir parcouru un angle de plus en plus grand, la force T devant, 
pour donner lieu à une force centrifuge suffisante, travailler sur un espace 
d'autant plus grand qu’elle est plus faible. 
C'est done pour de faibles valeurs de T, que la trajectoire devient réelle- 
Ment spirale autour du centre attirant, Il est à remarquer que dans le par- 
cours de cette spirale, les deux conditions essentielles du mouvement cireu- 
laire dû à une force centrale tendent d’abord constamment à s'établir : vitesse 
normale au rayon vecteur, et égalité entre la force centrifuge et la force cen- 
trale. Si donc la force déviatrice T cesse d'agir dans cette première partie 
du mouvement, les trajectoires décrites pourront être des ellipses à faibles 
excentricités (*). 
18. Rotation d'une masse déformable soumise à l'attraction d'une autre 
Masse déformable en rotation. — Nous avons vu comment la force déviatrice 
Normale au rayon vecteur pouvait être produite par l'attraction d’une masse 
non sphérique dont Pun des axes d'attraction ne se confondait pas avec ce 
rayon, et nous venons d'étudier la trajectoire que cette force, agissant d'une 
[acon continue, fait parcourir à un point attiré. 
Nous devons dire encore quelques mots d’un objet remarquable résultant 
de la même cause. Cet objet est la rotation d’une masse déformable telle que 
Nous l'avons considérée jusqu'à présent, par l'attraction d’une autre masse 
déformable en rotation. C'est une conséquence simple des notions données 
jusqu'ici, Soient (fig. 10) M et M' les deux masses déformables. Si elles sont 
immobiles toutes deux, leur attraction réciproque détermine dans chacune 
Welles un axe d'attraction maximum suivant la ligne de leurs centres AA’. 
x ARE . e 
(*) Nous devons prévenir que cette considération n’est pas la seule qui serve à rendre compte 
des faibles excentricités des orbites dans tout le système solaire et qu'une autre cause fort 
™portante entre dans la production du fait. 
