16 DE L'ORIGINE ET DE L'ÉTABLISSEMENT 
du noyau de ce globe. Les conséquences que nous avons déduites de ces con- 
ditions de déformation sont donc aussi applicables aux globes. 
19. Rotation des globes en formation. — Après ce que nous avons dé- 
montré dans la 1° partie, cette application est simple et évidente. Nous avons 
vu, en effet (§ 5, 1" partie), qu'en général l'équilibre statique de rotation 
d’un système matériel tel que celui dont il vient d'être question ne peut 
s'établir sous l’action d’un système attractif extérieur et que par conséquent 
ce système doit prendre une rotation continue dans un sens déterminé. 
Fig. 4. Si maintenant nous considérons 
| 4 (fig. 1) plusieurs globes M, M’, M”... 
Me formés dans l’espace, les mouvements 
de Pun d'eux, M, sont déterminés par 
l'attraction du système de tous les 
autres M’, M’’.... Sous cette action le 
centre O du globe M prend un mou- 
DiN ree oe vement de translation et décrit une 
0 ere trajectoire OA. 
re La forme de M s’obtiendra en ap- 
Ae pliquant d’abord à chacun deses points 
une force accélératrice égale et de signe contraire à celle qui sollicite le 
point O, composant cette force avec celle que le système M’, M’’... exerce 
directement sur lui et décomposant la résul{ante suivant le rayon qui joint 
ce point au centre O. En égalant cette composante radiale à la force qui 
sollicite le point considéré vers le centre (et qui dans le cas du globe est la 
différence entre l'attraction du noyau et la tension de l'atmosphère dense), 
on obtient l'équation de la surface limite du globe M déformé, 
La résullante indiquée ci-dessus donne en outre pour chaque point de M, 
une composante normale au rayon. De l’ensemble de ces composantes nor- 
males résulte un moment de rotation qui sollicite le globe à tourner autour 
d’un axe instantané. Ce moment, comme nous l'avons suffisamment montré 
dans la 4% partie, dépend essentiellement de la forme de M, et n’est pas nul 
en général. 
