28 MOUVEMENTS RELATIFS DE TOUS LES ASTRES 
8. On peut développer, d’une manière analogue, les diverses parties de 
l'équation (14); on aura ainsi 
dx í x (! 4 dpom 
— = — {(M + m) —- ne es ae 
dv? M am) 7 i m =F M/ dx 
L,— à x " pm) dm) 
1 
r + ne 
fa 7 m dx Me dz, 
m dx Md (—X) ` 
2 ) On De ET NE) 
a 
re a fdce™m fdr 
PARLE AUER 
m dx M dX’ 
Na E, iris es $) f dpm) F dram) 
Am Am 
+ fin’ Ta 
4 
RSC M dx 
Si donc l’on pose 
pm p (Li A) in 
m M 
i 1 XE, YY, + ZZ g dem) dpm) 
+ fin, poe an RES ARR) an if pomm) f 
| Arom 7 ear = 
m M dx, + “dj 
an [1 x(—X)+y(—Y) + =] f: if dr” art 
if — LUS pet res EA 
TO f- R’ in "M [e d 
ANA AR, x 
i (0, me") 
pom) + L(a dr 
m M 
m M 
a (X +a'- X)+y me if 
4 sale 
Am! Am dx’ 
Se) eas 
Cy ay 
+ pu'[ > oY) =] + Loan opel de =) : 
(M) 
(m) 
(Mm) 
M’) 
(m’) 
+ hem’) 
l'équation précédente, et les deux équations pareilles, relatives aux deux 
aultres axes coordonnés, donneront le groupe 
dx œ du 
Beck (Mi ue, 
dv SHR Aa Pr de 
è dy à y dw 
IC aa M + = — 
(16) Te + fM + m) Poa 
dz 3 z dw 
— NÉ) eas, 
di PE age PARTIE 
qui représente le mouvement troublé de m autour de M. 
