DU SYSTEME SOLAIRE. 
Ce résultat nous montre qu'il faut avoir égard aux dimensions et à la 
forme du corps dont on cherche le mouvement, mais que les corps pertur- 
bateurs peuvent être regardés comme de simples points. 
Adoptons la seconde forme de V, et introduisons-la dans les formules (7). 
Si nous posons 
SIDE M’ cosy 
Wee PR LAN mie ee Ge eee oles, 
us) 2 iC’ R’ 
ces formules deviendront 
k ad 6 k dd 
os ie ee E en 
dt sino do dt sino dy 
On peut leur donner encore une autre forme, par un changement de 
Variables, qui nous sera utile plus loin. Aux quantités y; o, substituons les 
quantités g, h, définies par les relations 
g=sinosind, h= — sin v cos ¢; 
on constate aisément que les équations (19) se transforment dans celles-ci : 
Th dEU 
(20) FETES à dg PERETANE j., aEU 4 qe = fk aaa’ 
2 ae FEU dh dt pane dg 
nent simples lorsqu'on y peut faire cos o == 1. 
10. Appliquons ces généralités à l'étude du mouvement de rotation de 
Chacun des astres qui composent le système solaire. On a déjà supposé 
Menés, par le centre de gravité du soleil, trois axes coordonnés conservant 
des directions invariables dans l'espace; et, par le centre de gravité de 
Chaque planète, un système d’axes toujours parallèles aux précédents ; ima- 
Smons qu’on en mène aussi par le centre de gravité de chaque satellite. Pour 
Chacun de ces astres, considérons le plan, de direction fixe, formé par l'axe 
des æ et l'axe des y : rapportons à ce plan l'inclinaison de l'équateur de cet 
astre, et comptons la longitude du nœud descendant de cet équateur, à partir 
