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8 LES DÉFORMATIONS PERMANENTES ЕТ L'HYSTERESIS. 
Nous avons été amené, en effet, à définir une certaine fonction 
F (a, B, :..., у, T) des variables а, 8, ..., y, T, fonction à laquelle nous 
avons donné le nom de potentiel interne apparent, et qui posséderait la 
propriété suivante : 
En toute modification réalisable et isothermique, le travail des actions 
extérieures surpasse la diminution de la fonction F : 
Ada + Bdg + -.. + Lda — dF > 0. 
Prenons, en particulier, un systéme défini par une seule variable « hors 
la température; cette inégalité donnerait : 
dF 
(a — Jes > 0. 
La différence (ax) n'étant nulle que si l'état (a, T, A) est un état natu- 
rel, il en résulterait qu'à partir d'un état non naturel bien déterminé, les 
variations isothermiques de « ne peuvent se produire que dans un sens bien 
déterminé. 
Cette proposition est en contradiction avec les fondements mémes de notre 
théorie, puisque, selon cette théorie, si l'on renverse le sens de variation de 
l'aetion extérieure A, tout en maintenant la température T invariable, on 
renverse le sens des variations de a. 
L'extension proposée par nous du principe de Carnot et Clausius est 
donc inadmissible. 
$ 2. — Sur l'impossibilité du mouvement perpétuel. 
Ce qui précéde nous montre que nous devons reprendre sur nouveaux 
frais l'extension du principe de Carnot et de Clausius aux systémes affectés 
d'hysteresis. H est, toutefois, une conséquence de ce principe qui devra 
nécessairement étre sauvegardée : c'est celle qui concerne les cycles 
isothermiques. 
