24 LES DÉFORMATIONS PERMANENTES ET L'HYSTERESIS. 
de la théorie des modifications permanentes. Nous devons donc rejeter tout 
ce que nous avions avancé au Š 10 de notre Théorie générale des modifi- 
cations permanentes. 
8 4. — Déplacement de l'état naturel. 
Les propositions qui se trouvaient établies en ce paragraphe et qu'il nous 
faut maintenant abandonner avaient pour principal objet d'établir le 
théoréme suivant : 
Soit F(a, B, ..., v, T) le potentiel thermodynamique apparent, qui déter- 
mine l'espace des états naturels par les relations 
ap ap dF 
GO sp ES E q al gs des юш 
da dB д» 
Pour que l'état naturel soit stable lorsqu'on maintient invariables la 
température Т et les actions А, B, ..., N, il suffit qu'il rende minimum la 
fonction 
(AVM e Do E HE 
Complétant ensuite celle proposition par voie d'hypothése, nous admet- 
tions que cette condition, suffisante pour la stabilité de l'état naturel, était 
en méme temps nécessaire; nous en déduisions alors que les états naturels 
d'un système ne vérifiaient ni la loi du déplacement isothermique de 
l'équilibre, ni la loi du déplacement de l'équilibre par variation de la lempé- 
rature lorsqu'ils étaient instables, tandis que lorsqu'ils sont stables, ils 
vérifient ces deux lois. 
Ces diverses propositions doivent done, pour l'instant, être regardées 
comme non fondées; mais, en nous appuyant sur l'impossibilité du mouve- 
ment perpétuel, conformément à ce qui a été dit au 8 2, nous allons étre 
conduits à les reprendre toutes; seulement, une légére différence s'intro- 
duira dans la méthode logique qui nous conduira à ce résultat. Auparavant, 
