HYSTERESIS ET VISCOSITÉ. 49 
par la température absolue T et par une variable z affectée d'hysteresis, 
mais encore par une autre variable а dépourvue d'hysteresis. Nous dési- 
gnerons par X, A les actions antérieures qui se rapportent respectivement 
aux variables z, а. Si $ (x, а, T) est le potentiel interne du systéme, tout 
élément (dx, da, dT, dX, dA) d'une modification réelle vérifiera les deux 
relations 
Wa, x, T 
WOUND ST E E BEN 
da 
YF (x, a, T YF (x, a, T YF (x, к, 1 
(2) Se ДРА Д qn. m 1) or +f (2,4, T, X, A) | dx | — ax, 
da? джд® Aral 
le symbole |dx| représentant la valeur absolue de dz. 
En vertu de l'égalité (1), l'égalité (2) peut encore s'écrire 
| = (=) dx + [ w E d dT 
да" до* 
dx wT Ie? dada DT 
(5) 
QUAE Qj ae oh 
Be S Т.А opa сс а мс 
da” da” drda 
Une hypothèse fondamentale de la théorie des modifications perma- 
nentes (*) exige que la somme 
dAda + dXdx 
Soit positive toutes les fois que la température T est maintenue invariable. 
Appliquons d’abord cette loi du déplacement isothermique de l'équilibre 
ац cas où l'action X varie en méme temps que l’action A, de telle sorte 
que z demeure invariable. Nous trouvons alors, selon GP} 
Po eT — dA, 
da" 
et la condition précédente donne l'inégalité 
(4) d o a, T) is 
да’ 
C) Théorie générale des modifications permanentes, § 4. (MÉMOIRES DE L'ACADÉMIE ROYALE 
DE BELGIQUE, t. LVI; in-49,) 
Tome LXII. uf 
