HYSTERESIS ET VISCOSITÉ. 61 
En effet, après chaque opération partielle, le système devait être ramené à 
une méme température, voisine de la température ordinaire, afin que l'on 
put évaluer la modification permanente qu'il avait subie. Nous avons donné 
ailleurs (*) la discussion théorique de cette expérience complexe. Dans 
leurs traits généraux, les résultats de cette discussion sont les mêmes que 
ceux de la théorie plus simple qui vient d'étre exposée. 
Les résultats des expériences dont nous venons de parler semblent inex- 
plicables dans l'hypothése, développée au chapitre Ie", qui attribue toutes 
les modifications permanentes à la seule viscosité. 
8 3. — La vitesse V west pas nulle; le rapport x. garde 
une valeur invariable. 
Supposons maintenant que la température T et l'action extérieure А 
soient maintenues sensiblement invariables; elles subissent seulement de 
petites oscillations autour d'une valeur sensiblement invariable. L'aetion X, 
au contraire, subit avec le temps des variations sensibles, en sorte que V 
n'est plus nul; z subira alors des variations données par la formule (23). 
Représentons à chaque instant l'état du système par un point ayant pour 
abscisse X et pour ordonnée z; dans le plan des (X, z), tracons tout 
d'abord la ligne des états naturels NN! dont l'équation est 
(PU) ECT EE Qu WEE) 
ou bien encore 
Qoid cci EN HENG 
Des considérations développées ailleurs (**) prouvent que, le long de 
cette ligne, ж et X varient toujours dans le méme sens. 
Pendant que X subit la variation apparente dX — Vdt, x subit la 
() P. Dunen, Sur les déformations permanentes du verre (Étude théorique). (Procks- 
VERBAUX DE LA SOC, DES SC. PHYS. ET NAT. DE BORDEAUX. Séance du 4 mars 1897.) 
(°) Les déformations permanentes et l'hysteresis, 3° mémoire, Théorie générale des modifi- 
Cations permanentes, š 13. (MÉMOIRES DE L'AcADÉMIE ROYALE DE BELGIQUE, t. LIV, in-4°, 1896.) 
