HYSTERESIS ET VISCOSITÉ. 85 
la théorie précédente sous une forme mieux adaptée à ce nouveau cas que 
la forme dont nous avons fait usage jusqu'ici. 
Reprenons l'égalité (3) et intégrons-la entre f, et 4. Au lieu d'obtenir 
l'égalité (10), nous obtiendrons sans peine, en tenant compte des égalités 
Y dx = fu — Los 
De Ke AXE 
DNDN EE NET, 
tes TM 
Pégalité suivante : 
VE >$, [ 
dag 023 
29, 
dag 
YF ү 
30,032, 
i Ие корыч (к, — 2) + f, >, | dr]. 
Mais, d'autre part, l'égalité (3), comparée à l'égalité (12), nous donne 
Ф E d zw 
г 0 
деў дд, 
dx? dx 
- doc ax 
DET 
до? 
Moyennant les inégalités (4) et (5), cette égalité nous enseigne que dx a 
toujours le signe de dX’. Si done [e réglage des actions extérieures est 
Parfait, cas auquel dX' a constamment le même signe entre les instants 
f» 4, dæ a aussi constamment le méme signe, et l'on peut écrire 
o 
(49) Dae | ыш — x |. 
Si, au contraire, les actions extérieures sont plus où moins déréglées, 
TES ^ : : À 
dX' n'a pas constamment le méme signe; il en est de méme de dz, et l'on 
peut écrire 
(80) 
Side | = | z, — ay | + më, 
"v étant une mesure de la grandeur du déréglage, analogue à p’, et SI 
annulant avec A. 
